Поляризация конвертера: Поляризация конверторов Tricolorkin

(1)

Для проверки на рис. 2 показаны результаты амплитуды и фазы характеристик отражения при освещении конструкции нормальной падающей волной. {2}\) для режима отражения, которое представляет собой отношение мощности, отраженной в кросс-поляризованном компоненте, к полной отраженной мощности. Из результатов ПЦР, представленных на рис. 3а, видно, что значение ПЦР составляет более 0,8 в полосе вращения кросс-поляризации 15,5–16,5 ГГц с максимальным значением единицы на резонансной частоте 16 ГГц, что подтверждает полное преобразование. Кроме того, значение PCR составляет более 0,5 от 14,3 до 17,3 ГГц, что указывает на то, что более половины энергии преобразуется в ее ортогональный аналог в этой полосе с максимумом на 16 ГГц. Требуется всестороннее исследование, чтобы выяснить функциональность линейной поляризации в круговую, амплитудные и фазовые параметры взаимно ортогональных полей. Для этого амплитуды должны быть одинаковыми, а для разности фаз ортогональных полей следует учитывать нечетные кратные \(\pm \frac{\pi }{2}\). На следующем этапе для оценки состояния поляризации отраженной волны с линейной и особенно круговой поляризацией осевое отношение представлено на рис. {2}$$ 9{2}$$

(3b)

$${S}_{2}=2\left|{R}_{yy}\right|\left|{R}_{xy}\right|cos \Delta \phi $$

(3c)

$${S}_{3}=2\left|{R}_{yy}\right|\left|{R}_{xy}\right| sin\Delta \phi $$

(3d)

Согласно (3a–3d) нормированную эллиптичность можно определить как \(e={S}_{3}/{S}_{0}\). Ясно, что из параметров Стокса можно определить, что нормированная эллиптичность + 1 и − 1 должна быть удовлетворена, чтобы получить правую и левую круговые поляризации (RHCP и LHCP) соответственно. Согласно рис. 3c, эллиптичность составляет почти + 1 на частоте 13 ГГц. Таким образом, на этой частоте создается отраженная ЭМ волна RHCP. Соответственно, y – поляризованная падающая волна преобразуется в LHCP на частоте 18 ГГц.

Параметрическое исследование

Чтобы получить лучшее представление о том, как различные параметры влияют на структуру, некоторые эффективные параметры были исследованы для параметрического исследования.

Варианты «

Чтобы лучше понять кросс-поляризационное преобразование, был проведен параметрический анализ в случае нормального падения. Судя по рис. 4а, на пропускную способность преобразования влияет радиус, так что при увеличении r от 2 до 2,2 мм, хорошее преобразование поляризации происходит в диапазоне частот 15,5–16,5 ГГц, где PCR достигает единицы на 16 ГГц, что подтверждает полное преобразование на этой частоте. Более того, с точки зрения поверхностного распределения тока, увеличение r до 2,2 мм создает равномерный ток на полосе, повернутой на 45°. После этого при увеличении радиуса с 2,2 до 2,3 мм и более структура практически теряет свою полную конверсию, так что в 2,3 мм конверсия снижается на 20%. Это можно объяснить тем, что r приращение, полоса 45° становится узкой в ​​центре до тех пор, пока поверхностный ток значительно не уменьшится и тем временем увеличится в двух верхних и нижних углах полоски. Это также увеличивает силу тока между двумя углами и SRR, также увеличивая емкость. Аналогичный анализ верен в отношении влияния ширины горизонтального плеча SRR ( d ) на конструкцию, как показано на рис. 4b. Кроме того, увеличение d делает структуру больше в электрическом отношении. При этом увеличивается d уменьшает зазор, увеличивая емкость, что равносильно большей агрегации электрического заряда, а также увеличивает индуктивность, что приводит к сдвигу частоты в более низкие полосы, поскольку \(f\propto \frac{1}{\sqrt{LC} }\). Таким образом, с учетом частотных сдвигов и коэффициента преобразования поляризации были выбраны наилучшие значения r  = 2,1 мм и d  = 2 мм.

Изображение в натуральную величину

Тета (

На самом деле, на эти структуры может воздействовать произвольный угол падающей волны, не обязательно нормальный угол падения, точнее в микроволновых частотах. Поэтому очень важно, чтобы метаповерхность продемонстрировала устойчивый отклик при освещении волнами с разными углами. Соответственно, чтобы метаповерхность проявляла угловую устойчивость к наклонным падениям, она должна быть достаточно малой по сравнению с рабочей длиной волны ³¹ . Следовательно, для поперечной электрической и магнитной поляризации проводится полное исследование, чтобы увидеть, как предлагаемая структура реагирует на наклонные падения в диапазоне частот 8–20 ГГц. Примечательно, что ТЕ- и ТМ-поляризации определяются, когда падающее электрическое поле находится в плоскостях yz – и xz соответственно. Из рис. 4в,г видно, что как для ТМ, так и для ТЕ поляризации величина кросс-поляризованного коэффициента отражения остается стабильной по отношению к углу наклонного падения до 60° в диапазоне частот 8–19ГГц. – ось, как показано на рис. 5а, и массив 5 × 5 на рис. 5b. Когда отраженные компоненты падающей y -поляризованной волны по осям u и v складываются вместе, это приводит к кросс-поляризационному преобразованию и в конечном итоге приводит к 9{i}\right|{\text{exp}}\left(-jkz+{\varphi}_{v}\right)\overrightarrow{{e}_{v}}$$

(4b)

In случай конструкции с подкладкой из металлической пластины и без учета диэлектрических потерь \(\left|{\Gamma }_{u}\right|\cong \left|{\Gamma }_{v}\right|\ ).

Величина со- и кросс-поляризаций, их фазы отражения и разность фаз по осям u и v определяются как u -поляризованные ( r _uu ), v -поляризованный ( r _vv ), \({\varphi}_{u}\), \({\varphi}_{v}\) и \(\left| {\varphi}_{v}-{\varphi}_{u}\right|\), как показано на рис. 5c,d. Хорошо видно, что разность фаз 180° достигается в диапазоне частот 15,5–16,5 ГГц, что подтверждает преобразование кросс-поляризации с наилучшим состоянием преобразования на частоте 16 ГГц. Как правило, когда линейно поляризованная электромагнитная волна падает на конструкцию, отраженная волна включает в себя ко- и кросс-поляризованные волны, в которых соотношение между падающей и отраженной волнами может быть определено матрицей отражения 9{i}\end{array}\right)$$

(5)

где R _L означает линейно поляризованную матрицу отражения, \({r}_{xx}\) и \({ r}_{yy}\) соответствуют кополяризованным отраженным полям, а \({r}_{xy}\) и \({r}_{yx}\) – кросс-поляризованным.

В этом проекте учитываются три шага.

Этап (1) проектирование квадратного участка с двумя кривыми, срезанными по двум углам, этап (2) добавление резонатора с разрезным кольцом к конструкции и этап (3) параметрическое исследование для выбора окончательных значений. На первом этапе основной целью является получение кросс-поляризации, и в соответствии со значением PCR этого можно достичь в диапазоне частот 15,5–16,5 ГГц, где максимальное значение единицы приходится на 16 ГГц. Итак, x/y -поляризованная падающая волна может быть успешно преобразована в ортогональную с полным преобразованием на частоте 16 ГГц. На втором этапе вокруг структуры был добавлен SRR, чтобы нарушить распределение поверхностного тока, что в конечном итоге приводит к преобразованию правой и левой круговой поляризации на двух частотах 13 ГГц и 18 ГГц соответственно. Величины ко- и перекрестного отражения и PCR для предложенной структуры с SRR и без него показаны на рис. 6.

Структура с и без SRR ( a ) величины отражения, ( b ) PCR.

Полноразмерное изображение

Обсуждение распределения поверхностного тока

Чтобы понять процесс преобразования поляризации, больше помогают принципы работы механизма преобразования. В результате различных взаимодействий между метаатомами и падающими волновыми полями образуются электрически и магнитно поляризованные метаатомы, что в значительной степени приводит к электрическим и магнитным дипольным моментам, где они могут быть связаны как с электрическими, так и с магнитными полями из-за бианизотропии. характер СРР. Уравнение (6) изображает связь между падающими полями и пространственно усредненными эффективными дипольными моментами:

$$\left[\begin{array}{l}p\\ m\end{array}\right]=\left[\begin{array}{ll}{\text{P}}_{ee} & {\text{P}}_{em}\\ {\text{P}}_{me}& {\text{P}}_{мм}\end{массив}\right]\left[\begin {array}{l}E\\ H\end{array}\right]$$

(6)

где \(p=\left[\begin{array}{l}{p}_{x} \\ {p}_{y}\end{массив}\right]\) и \(m=\left[\begin{array}{l}{m}_{x}\\ {m}_{y }\end{array}\right]\) — электрический и магнитный дипольные моменты и \(E=\left[\begin{array}{l}{E}_{x}\\ {E}_{y}\ конец {массив}\справа]\), \(H=\left[\begin{массив}{l}{H}_{x}\\ {H}_{y}\end{массив}\right]\ ) представляют электрические и магнитные поля, а \({\text{P}}_{em}\) обозначают электромагнитно-магнитную поляризуемость. Эффективный поверхностный импеданс можно определить с помощью электрического и магнитного дипольных моментов метаатомов, определяемых выражением \({Z}_{s}(\omega ) =\sqrt{{\mu }_{s}(\ omega)/{\varepsilon}_{s}(\omega)}\), где \({\mu}_{s}(\omega)\) и \({\varepsilon}_{s}(\omega )\) — зависящие от частоты магнитная и электрическая проницаемости соответственно. Кроме того, зависящий от частоты коэффициент отражения \(R(\omega)\) может быть определен поверхностным импедансом в случае нормального падения, как в уравнении. (7):

$$R\left(\omega\right)=\frac{{Z}_{s}\left(\omega\right)-{Z}_{\circ}}{{Z}_{s} \left(\omega \right)+{Z}_{\circ }}$$

(7)

где \({Z}_{\circ }=120\pi \Omega \) – импеданс свободного места. Уравнение (7) показывает, что \(R = 1\), когда поверхностный импеданс метаповерхности намного больше, чем импеданс свободного пространства, \({Z}_{s}({\omega}_{r}) \ gg {Z}_{\circ}\), где \({\omega}_{r}\) – резонансная частота. В таких условиях структура действует как поверхность с высоким импедансом (HIS) на определенных частотах, отражая падающие волны в фазе с единичной величиной, в отличие от инверсии фазы в обычных отражателях. Исходя из сказанного ранее, при отражении двух ортогональных компонент падающего поля с фазой 0° и 180° плоскость поляризации волны поворачивается на 90°, что приводит к перекрестному преобразованию. Это означает, что структура ведет себя как ГИС для одного из компонентов и как общий отражатель для другого. Чтобы исследовать вышеупомянутое обсуждение предлагаемой структуры, необходим анализ поверхностного тока, создаваемого изменяющимися во времени дипольными моментами, которые индуцируются гармоническими во времени электрическими и магнитными падающими волнами. Эта связь объясняется уравнением. (8) следующим образом:

$$\left[\begin{array}{l}{j}_{s}\\ {M}_{s}\end{array}\right]=i\omega \ слева[\begin{array}{ll}{\text{P}}_{ee}& {\text{P}}_{em}\\ {\text{P}}_{me}& {\text {P}}_{mm}\end{массив}\right]\left[\begin{array}{l}E\\ H\end{массив}\right]$$

(8)

На рисунке 7 показано смоделированное распределение поверхностного тока для резонансной частоты 16 ГГц, при которой линейное преобразование в линейное происходит эффективно. На рисунке 7а показано распределение поверхностного тока на верхней части конструкции на частоте 16 ГГц. Как видно, часть поверхностных векторов течет по полосе, повернутой на 45°, а другая часть по SRR (показаны черными стрелками). Результирующий вектор, являющийся векторной суммой двух других векторов, показан красной стрелкой. Это явно показывает, что резонанс, возникающий на частоте 16 ГГц, носит магнитный характер, поскольку векторы поверхностного тока на верхней и нижней плоскостях антипараллельны, что усиливает магнитное поле в диэлектрической подложке. Векторная сумма токов показана черной стрелкой на рис. 7. Это можно объяснить тем, что эффективная магнитная проницаемость увеличивается по мере усиления магнитного потока, что приводит к гораздо большему поверхностному импедансу по сравнению со свободным пространством, которое в конечном итоге удовлетворяет условию HIS, \({Z}_{s}({\omega}_{r}) \gg {Z}_{\circ}\). Это приводит к фазовому коэффициенту отражения с единичной величиной и, следовательно, это приводит к изменению тока в сторону x -направление из-за явления дисбаланса импеданса вдоль y -направления. Наконец, обеспечивается поворот поляризации на 90°, и x -направленная поляризованная волна будет отражаться от поверхности ²⁵ . Кроме того, на рис. 7c, d и e, f показан механизм линейного преобразования в циклическое на частотах 13 ГГц и 18 ГГц соответственно. На частоте 13 ГГц на рис. 7c,d показано распределение поверхностного тока для углов 0°, 90°, 180° и 270° соответственно, и в соответствии с направлениями векторов, которые движутся по часовой стрелке, можно сделать вывод, что происходит преобразование правосторонней круговой поляризации. Точно так же на частоте 18 ГГц эти векторы поверхностного тока вращаются против часовой стрелки, что также приводит к преобразованию левой круговой поляризации. 9Рис. 7 (Красная стрелка — результирующий вектор черных стрелок.) Распределение поверхностного тока на ( c , d ) 13 ГГц, ( e , f ) 18 ГГц. (Все рисунки созданы с помощью программного обеспечения CST Microwave Studio версии 2018).

Изображение в натуральную величину

Моделирование эквивалентной схемы

Чтобы получить представление о механизме преобразования, в соответствии с ³⁸ применяется сеть с четырьмя портами, как показано на рис. 8a. Стоит упомянуть, что основными параметрами для оценки жизнеспособности эквивалентной схемы для описания определенной структуры являются: ширина полосы внутри схемы может точно предсказать электрическое поведение структуры, количество используемых элементов, топология схемы и тип используемых элементов (зависящий или независимый от частоты). Другим важным параметром является тип возбуждения и количество режимов, которые способна учитывать схема, так как некоторые схемы ППС предлагаются как раз для нормального падения или для наклонного падения в главных плоскостях. В этом отношении схемы Фостера обладают определенными свойствами, которые делают их интересными в качестве дополнительного инструмента для проектировщика наряду с вышеупомянутыми схемами, описанными в уровне техники. С одной стороны, форма Фостера не представляет все феноменологические энергетические обмены в структуре, но они заключены в сосредоточенные элементы, не зависящие от частоты. Таким образом, полученная схема является простейшей по количеству элементов ³⁸ . С другой стороны, схема Фостера представляет собой фиксированную топологию (T, Pi, решетка и т. д.), которая широко изучалась в классической теории схем во множестве стратегий проектирования. Представлена ​​двухрежимная эквивалентная схема Фостера для 2D без ограничений по симметрии геометрии. Предлагаемая 4-портовая сеть демонстрирует инвариантную топологию схемы по отношению к геометрии и полностью состоит из сосредоточенных элементов с инвариантной частотой независимо от используемой среды ³⁹ . S ₁₁ или S ₂₂ указывают на совпадающую поляризацию, тогда как S ₂₁ или S ₁₂ определяют кросс-поляризованные коэффициенты отражения, соответственно, при нормальном падении x – или y – поляризованной волны, распространяющейся вдоль оси z. Порт 3 и порт 4 нагружены путем короткого замыкания из-за заземления. Импеданс в свободном пространстве определяется как Z ₀  = 377 Ом. Для моделирования подложки FR4 применяется линия передачи с длиной \(h\) и характеристиками импеданса и \({Z}_{s}=\frac{{Z}_{0}}{\sqrt{{\ varepsilon }_{r}}}\). Что касается рис. 8b, эквивалентная схема Т-типа используется в виде двух линий передачи, соединенных чисто реактивным \({Z}_{d}\) ³⁸ . Следовательно, \({Z}_{d}\) определяется как:

( a ) Эквивалентная схема элементарной ячейки на рис. каноническая топология двухпортовой сети взаимосвязи, Z _d .

Полноразмерное изображение

$${Z}_{d}=\left[\begin{array}{ll}{Z}_{11}& {Z}_{12}\\ {Z}_{ 21}& {Z}_{22}\end{массив}\right]=\left[\begin{массив}{ll}{Z}_{a}+{Z}_{b}& {Z}_ {b}\\ {Z}_{b}& {Z}_{a}+{Z}_{c}\end{массив}\right]$$ 9{-1}\cdot [I+S]$$

(10)

На основе представления Фостера и для простоты на рис. электрическое поведение. Следует отметить, что полученные реактивные сопротивления из (9) имеют отрицательные значения, поэтому эквивалентную схему для импедансов \({Z}_{a}\) и \({Z}_{b}\) можно выбрать в виде рядов индуктивность и емкость ³⁸ . На следующем этапе используется Advanced Design System (ADS) для расчета значений сосредоточенных элементов. Соответственно, смоделированные и рассчитанные коэффициенты отражения для линейно поляризованной падающей волны представлены на рис. 9.а, б. Эти рисунки демонстрируют желаемое соответствие результатов моделирования и расчета. Более того, коэффициенты сополяризации равны на частоте 16 ГГц и составляют − 0,8 дБ. Окончательные синтетические значения индуктивности и емкости следующие: C _a  = 1,02 пФ, L _a  = 3,2 нГн, C _b  = 3,26 пФ, L _{b 2H7 c}  4= 1  = 2,3 пФ, л _в  = 3,31 нГн.

Моделирование и эквивалентное моделирование схемы ( a ) Кросс- и ( b ) Кополяризованный коэффициент отражения для y -поляризованной падающей волны.

Полноразмерное изображение

Радиальная поляризация

Производитель спектрометров FT-IR/FT-NIR

Преобразователь радиальной поляризации

Преобразователь радиальной поляризации (RPC) от ARCoptix — это уникальное в мире устройство, которое преобразует обычный луч с линейной поляризацией в луч с НЕПРЕРЫВНОЙ радиальное или азимутальное распределение поляризации и стабильное во времени. Как показано на рисунке ниже, ориентация вектора поляризации изменяется в пространстве, но локально состояние поляризации считается линейным.

Благодаря специальному выравниванию молекул жидких кристаллов преобразователь поляризации локально меняет ориентацию линейно поляризованного луча. В зависимости настроек прибора, мы можем получить либо азимутальное, либо радиальное распределение поляризации на выходе, как описано в рисунок выше.

RPC можно заказать в различных вариантах (с фазовым компенсатором и ячейкой TN) в зависимости от вашего применения.

Корпус

Обзор продукта

Генерация луча Лагерра-Гаусса (пучок LG или кольцевой пучок)

С помощью RPC Arcoptix можно относительно легко генерировать лучи LG, а также луч Бесселя-Гаусса от любого лазера в видимом-ближнем ИК-диапазоне. (включая также импульсные лазеры)

Путем простой фокусировки (здесь NA 0,9) азимутального коллимированного лазерного луча, прошедшего через преобразователь поляризации, мы получаем типичный кольцевой пучок, как показано на левый рисунок здесь ниже. С помощью линейного поляризатора, параллельного осям X и Y, мы получаем соответственно двухполулепестковые пятна, соответствующие поляризации x-y. составные части той же кольцевой балки (цифры в центре).

Добавив в установку дополнительную кольцевую щель, мы получаем сфокусированный кольцевой азимутальный пучок (здесь с объективом с числовой апертурой 0,9), генерирующий, таким образом, пучок Бесселя-Гаусса 1-го порядка или также называемые вихревыми пучками (рисунок справа).

Кольцевая балка (LG балка)

Х-поляризация кольцевого луча

Y-поляризация кольцевого луча

Луч Бесселя-Гаусса 1-го порядка

Результаты, полученные Мюн-Сик Кимом в EPFL Neuchâtel с помощью Arcoptix RPC

За дополнительной информацией обращайтесь в ARCoptix: [email protected]

Принцип

Молекула LC, вид спереди, скручивается внутри тета-клетки

Преобразователь радиальной поляризации (RPC) представляет собой нематическую жидкокристаллическую ячейку, состоящую из одного однородного и одного кругового выравнивающего слоя.

Преобразователь радиальной поляризации Характеристики

Приложения

Кольцевая точка фокусировки (или уменьшенная точка фокусировки)

Для некоторых приложений, таких как, например, конфокальная микроскопия, интересно создать фокус в форме пончика в передней фокальной плоскости высокого разрешения. цель НС. Тщательный электромагнитный расчет показывает, что фокусные точки в форме пончика могут быть получены путем фокусировки лучей, имеющих радиальную поляризацию. распределение. Это может привести к интересным приложениям в области флуоресцентной микроскопии.

Искатель оси поляризации (PAF)

Когда преобразователь поляризации используется в сочетании с поляризатором, получается устройство, которое можно использовать в качестве искателя оси поляризации (PAF). Наблюдая за PAF темный сегмент появляется, когда входная поляризация является линейной. Ориентация темного сегмента дает направление поляризации.

Проверка материалов с двойным лучепреломлением: при размещении материала с двойным лучепреломлением между двумя PAF (два поляризатора с двумя преобразователями поляризации) можно анализировать свойства двойного лучепреломления образца одним взглядом (характерные интерференционные цвета и главная ось). Ни образец, ни поляризаторы приходится вращать.

Оптические ловушки или оптические пинцеты

Фокусная точка в форме пончика, созданная путем фокусировки радиально поляризованного луча, может увеличить силу захвата. 2).

Расширенные поля в направлении Z

RPC в основном используется для создания радиально поляризованных лучей, которые можно сфокусировать и получить сильное электрическое поле в направлении Z. Этот метод используется в атомно-силовой микроскопии (АСМ) и наночастиц.

Драйвер (дополнительно)

Преобразователь поляризации может управляться одной или двумя стандартными лабораторными функциями, генераторами, но также может управляться драйвером USB ARCoptix LC.

Драйвер Arcoptix LC (Liquid Crystal) представляет собой управляемый компьютером источник питания USB, оптимизированный для управления преобразователем поляризации. Переменная фазовый замедлитель (компенсация фазового скачка) и ячейка TN (переключение между азимутальной и радиальной поляризацией) внутри преобразователя поляризации могут управляться с помощью четыре выхода драйвера LC.

Драйвер LC имеет четыре независимых выхода (разъемы Lemo). Они управляются с помощью простого программного обеспечения, совместимого с Windows. На выходе есть переменный квадрат амплитуда с инверсией полярности и частота 1,6 кГц. Это гарантирует однородное изменение слоя ЖК внутри клетки. Внешний триггерный вход могут быть предоставлены по запросу.

Ссылки

Мы уже продали наш преобразователь радиальной поляризации по всему миру. Некоторые группы уже получили интересные результаты, вот некоторые ссылки статей, в которых использовался преобразователь радиальной поляризации LC:

1. М. Штальдер и М. Шадт, «Линейно поляризованный свет с осевой симметрией, генерируемый жидкокристаллическими преобразователями поляризации», Опт. лат. 21, с. 1948- (1996)
2. С.Ф. Перьера и др. «Частотные спектры и волновод семейства гирляндных мод в лазерах с поверхностным излучением с вертикальным резонатором», опт. комм. 179, с.485, (2000).
3. Э. ​​Дескрови и др., “Сбор поперечных и продольных полей с помощью безапертурных нанозондов с различными характеристиками металлического покрытия”, заявл. физ. лет. 85 (22), с. 5340, (2004). Статьи могут быть получены по запросу.
4. Ан Дж. С., Ким Х. В., Ким Дж. Э., Ким Д. С. и Ли К. Г., «Трехмерное картирование вектора поляризации локального поля сфокусированного радиально поляризованного луча с использованием наконечников, функционализированных золотыми наночастицами», Optics Express, Vol. 17, 14, с.2280 (2009 г.).
5. Д. Иванов, В. Щеславский, И. Марки, М. Лойтенеггер и Т. Лассер, “Удержание большого объема в двухфотонной корреляционной флуоресцентной спектроскопии полного внутреннего отражения”, прил. физ. лет. 94, 083902-1 (2009).
6. Р. Мартинес-Эрреро, П.М. Мехиас *, Г. Пикеро, В. Рамирес-Санчес, “Глобальные параметры для характеристики содержания радиальной и азимутальной поляризации полностью поляризованных лучей”, Optics Communications 281, p. 1976 – 1980, (2008).
7. Х. Томидзава, Х. Ханаки, Т. Исикава, “НЕРАЗРУШАЮЩИЙ ОДИНОЧНЫЙ 3-D МОНИТОР ЭЛЕКТРОННЫХ ПУНКТОВ С ФЕМТОСЕКУНДНОЙ ВРЕМЕННОЙ ОПТИЧЕСКОЙ СИСТЕМОЙ ДЛЯ ЭКСПЕРИМЕНТОВ С НАСОСОМ И ЗОНДОМ”, Труды ФЭЛ 2007, Новосибирск, Россия.
8. Ф. Сник, Т. Каралиди и К. У. Келлер «Спектральная модуляция для полной линейной поляриметрии», Applied Optics, Vol. 48, выпуск 7, стр. 1337-1346 (2009).
9. Hong Kang, Baohua Jia, Jingliang Li, Dru Morrish и Min Gu «Улучшенная фототермическая терапия с использованием золотых наностержней с использованием радиально поляризованного луча», APPLIED PHYSICS LETTERS 96, 063702 (2010).
10. Эяль Шафран, Бенджамин Д. Мангам и Джордан М. Гертон, «Передача энергии от отдельной квантовой точки к углеродной нанотрубке», Nano Letters 2010 10 (10), 4049-405
11. В. Рамирес-Санчес, Г. Пикеро и М. Сантарсьеро “Создание и характеристика полей со спиральной поляризацией”, J. Opt. A: Чистый Appl. Опц. 11 (2009) 085708 (6 стр.).
12. Закари Д. Шульц, Стефан Дж. Страник и Ира В. Левин, «Преимущества и артефакты режимов более высокого порядка в рамановской визуализации с обратным рассеянием с усилением наночастицами», Anal. хим., 2009, 81 (23), стр. 9657 – 9663
13. И. Раджапакса, К. Уэнал и Х. Кумар Викрамасингхе «Силовая микроскопия молекулярного резонанса изображения: принцип микроскопа», ПИСЬМА ПО ПРИКЛАДНОЙ ФИЗИКЕ 97, 073121 (2010).
14. Джеффри А. Дэвис и соавторы, «Анализ вихревых датчиков радиально и псевдорадиально поляризованных лучей», Optical Engineering, Vol (52) 5, май 2013 г.
15. Ду Фу-Ронг и соавторы, “Экспериментальная проверка остро сфокусированных радиально поляризованных вихревых пучков”, Китай. физ. Б Том. 22, № 6 (2013).
16. Мин Гу, Хан Линь и Сянпин Ли, «Параллельная многофотонная микроскопия с цилиндрически поляризованными мультифокальными матрицами», Оптические письма, 2013.
17. Хьюн Ву Ким и соавторы, «Картирование оптического магнитного поля с использованием субволновой апертуры», Optics Express, Vol. 21, выпуск 5, стр. 5625-5633 (2013).
18. Йикай Чен и соавторы, «Эмиссионная микроскопия, связанная с поверхностным плазмоном, с преобразователем поляризации», Optics Letters, Vol. 38, выпуск 5, стр. 736-738 (2013).
19. Хао Ван и Закари Д. Шульц, «Химическое происхождение усиленных сигналов от рамановского обнаружения функционализированных наночастиц с помощью зонда», Analyst, 2013, 138, 3150–3157.
20. А. К. Ассафрао и соавторы, «Экспериментальное и теоретическое исследование допустимого смещения твердой иммерсионной линзы микронного размера», J. Opt. 15 (2013) 025706 (6 стр.).
21. Yuen Yung Hui, “Субдифракционная флуоресцентная визуализация центров азотных вакансий в наноалмазах с усилением наконечника”, Appl. физ. лат. 102, 013102 (2013).
22. Лин, Цзянь и др. Когерентная антистоксова комбинационная микроскопия ближнего поля с радиально-поляризованным усилением иглой для вибрационного наноизображения, Appl, phys Letter, Vol 103 (8) (2013).
23. Лин, Цзянь и др. Когерентная антистоксова комбинационная микроскопия ближнего поля с радиально-поляризованным усилением иглой для вибрационного наноизображения, Appl, phys Letter, Vol 103 (8) (2013).
24. Xiangping Li, Tzu-Hsiang Lan, Chung-Hao Tien2 & Min Gu, «Трехмерное поляризационное шифрование с неограниченной ориентацией с помощью одного оптически сконфигурированного векторного луча», Nature Communications 3 (2013).
25. Дипа, С., Б.С., Б.Р. и Сентхилкумаран, П. Дифракция, зависящая от спиральности, за счет передачи углового момента. научный сотрудник, 9 лет0634 9, 12491 (2019).
26. Росио Камачо-Моралес и др., Резонансная генерация гармоник в наноантеннах AlGaAs, зондируемых цилиндрическими векторными лучами, Наномасштаб, 28 января 2019 г., выпуск 4.
27. Fajun Xiao & al., Избирательное возбуждение трехмерно-ориентированного одиночного плазмонного диполя, Photonics Research, Vol. 7, № 6, июнь 2019 г.
28. Оптическое улавливание наночастиц путем фокусировки под полным телесным углом
29. Годофредо Баутиста, Кристоф Дрезер, Сяорун Занг, Дитер П. Керн, Мартти Кауранен и Моника Флейшер, Коллективные эффекты в генерации второй гармоники из плазмонных олигомеров, Nano Letters 2018, 18, (4), 2571-2580
30. Красавин А.В., Сеговия П., Дубровка Р. и др. Обобщение оптической теоремы: экспериментальное доказательство для радиально поляризованных лучей.