GenGen: онлайн расчеты
АнтенныРасчет двухдиапазонной антенны “укороченный диполь”Один из путей решения проблемы установки на ограниченной площади антенны для нискочастоных КВ диапазонов хорошо известен – это использование укороченных излучателей, например, диполей длинной меньше чем 0.5λ. Практика показала, что коэфициент полезного действия такого диполя остается на вполне приемлемом уровне, если полная физическая длина излучателя будет не менее 0.2λ. Как известно, если уменьшать длину диполя от значения 0.5λ, то, во-первых появляется емкостная составляющая полного входного сопротивления антенны, во-вторых, заметно (примерно пропорционально квадрату коэффициента укорочения антенны) падает его активная составляющая. На практике, чаще всего используют следующий способ компенсации емкостной составляющей: устанавливают по катушке в каждое из плеч диполя, симметрично относительно точки питания антенны. В данном случае возрастает КПД антенны, причем тем больше, чем ближе к концам диполя находятся места установки катушек. Во-вторых, активная составляющая полного входного сопротивления в этом случае уменьшается медленнее (примерно пропорционально коэффициенту укорочения). В-третьих, добавлением всего двух конденсаторов постоянной емкости такую антенну можно превратить в двухдиапазонную. На практике из-за влияния расположенных вблизи антенны металлических предметов и из-за относительной ее близости к крыше или земле, индуктивности катушек, соответствующих резонансной частоте антенны, будут несколько меньше, чем дает расчет по формулам. Вот почему расчет индуктивности целесообразно проводить для частоты, превышающей требуемую примерно на 5-10%. Если же используется вариант установки укороченного диполя на одной мачте (“INVERTED V”), то исходную расчетную частоту следует еще увеличить, чтобы учесть понижение резонансной частоты антенны из-за неизбежной в этом случае близости к земле (крыше) концов диполя.
Источник – журнал “Радио” N5, 1987 г.
|
|
|
Гоша-радист. Радио. Радиолюбительские спутники. : Калькулятор полуволнового диполя
Пробовал консультировать одного из наших местных ребят по вопросу использования в качестве основной антенны диполя Надененко на 40 метров. Аргументы оппонента – она такая широкополосная, что можно не настраивать 🙂 Теоретически – да. Да только если вдруг захочется её перестроить так легко как с диполем в один провод не получится. Может его и правда можно не рассчитывать на конкретную частоту, но вот то, что коэффициент укорочения в связи с диаметром излучателя считать придётся, и, что самое главное, переделывать не так легко. И тут выясняется, что вопрос расчёта полуволнового диполя оказался не таким простым, как кажется при невнимательном прочтении классика антенностроения Карла Ротхаммеля. Рассчитать длину волны однопроводного полуволнового диполя несложно. Да только если стремиться получить длину близкую к резонансу, чтобы не поднимать и опускать антенну по двадцать раз, то не обойтись без учёта коэффициента укорочения. А он в свою очередь зависит от нескольких аргументов, в том числе и влияние близко расположенных зданий, деревьев, других антенн, концевого эффекта, а также чисто физическая причина – скорость отшнуровывания радиоволн с поверхности проводников разного диаметра. Почти во всех встречавшихся мне источниках коэффициент укорочения (далее КУ) определяется по графику после вычисления отношения длины проводника к его диаметру. Особенно сильно это заметно в УКВ диапазоне. Поэтому считается что КУ следует учитывать только на УКВ. Хотя те же графики покажут, что уже на 15 мегагерцах при диаметре провода в 3 мм КУ гораздо меньше единицы. Одним словом поиск универсального алгоритма мало помалу убедил меня что законы по которым следует учитывать КУ одинаковы на КВ и на УКВ. И если есть графики, то они построены на каком-то алгоритме. А он подчиняется законам физики, которые мы знаем. И тогда родилась мысль свести все эти танцы с бубном в один калькулятор, который можно будет использовать для всех полуволновых диполей с оговорками про расположение в свободном по крайней мере на расстоянии полволны во все стороны пространстве и точной нелинейной зависимости от длины и диаметра проводника диполя. И входное сопротивление так же меняется: от 48 до 66 Ом. Вот и думай теперь каким кабелем запитывать 🙂
Группа продуктовЯзык: Валюта: МенюРекомендованная статья dBm – логарифмическая единица мощности Бюллетень E-mail |
|
СКРЫТАЯ КАМЕРА AHD, HD-CVI, HD-TVI, CVBS APTI-H50YK-37 2Mpx / 5Mpx 3.7 mm APTI Нетто: 37.73 EUR AHD, HD-CVI, HD-TVI, PAL-КАМЕРА APTI-H50PV2-28W 2Mpx / 5Mpx 2.8 mm Нетто: 22.36 EUR ПОДВЕСНОЙ ШКАФ RACK EPRADO-R19-6U/450 Нетто: 82.62 EUR АНТИВАНДАЛЬНАЯ КАМЕРАIP DS-2CD2143G0-I(2.8MM) – 4.0 Mpx Hikvision Нетто: 188.75 EUR РЕГИСТРАТОР AHD, HD-CVI, HD-TVI, CVBS, TCP/IP APTI-XB0801H-S32 8 КАНАЛОВ Нетто: 117.17 EUR МНОГОФУНКЦИОНАЛЬНЫЙ ТЕСТЕР CCTV CS-H9F-80HQ Нетто: 1132.50 EUR ВИТАЯ ПАРА UTP/K5/305M/MTC METACON Нетто: 0.33 EUR МОДУЛЬНЫЙ РАЗЪЕМ RJ45/C*P1000 Нетто: 27.98 EUR БЛОК ПИТАНИЯ 12V/3A/5.5 Нетто: 6.52 EUR |
Симметричный вибратор • Электротехнические и радиотехнические калькуляторы • Онлайн-конвертеры единиц измерения
Определения и формулы
На этой фотографии показаны широкополосные диполи Надененко построенного в СССР украинского радиотелескопа УТР-2, работающие в диапазоне 8–33 МГц. Фотография сделана в 1973 г., через три года после ввода радиотелескопа в эксплуатацию.
Симметричный вибратор представляет собой наиболее широко применяемый в радиосвязи вид антенн, причем его применение началось фактически с момента появления самой радиосвязи. Симметричные вибраторы используются как в виде одиночных конструкций, так и в виде антенных решеток. Любой симметричный вибратор состоит из двух идентичных элементов в форме металлических стержней, которые запитываются в центре. Чаще всего применяют полуволновые диполи, длина которых приблизительно равно половине длины волны. Используют вибраторы и других размеров. Например, коэффициент усиления вибратора на 5/4 (1,25) длины волны на 3 дБ выше, чем полуволнового вибратора, поэтому он часто используется в различных конструкциях антенн.
Симметричный вибратор относится к типу резонансных антенн. Это означает, что они могут использоваться для работы только на одной частоте. Однако, если увеличить толщину проводов, из которых изготовлен вибратор, антенну можно будет использовать в диапазоне частот без дополнительной настройки. Чем толще провод, тем шире рабочая полоса частот такой антенны. Причем, вместо увеличения толщины провода, можно сделать вибратор в виде «клетки» из оцинкованных стальных прутков, труб, стального оцинкованного троса или из медного антенного канатика.
Такие вибраторы были изобретены в 1937 г. советским инженером С. И. Надененко и изготовляются как в виде жесткой конструкции из прутков или труб, так и из антенного канатика или стального оцинкованного троса. Такие антенны могут работать в очень широком диапазоне частот. Например, показанные на рисунке диполи Надененко построенного в СССР украинского радиотелескопа УТР-2 имеют полосу пропускания 8–33 МГц, то есть охватывают диапазон в две октавы.
Классическая формула для расчета длины полуволнового вибратора из очень тонких проводников:
Здесь c = 299 792 458 м/с — скорость света в вакууме и f — частота в Гц. Однако, если антенна изготовлена из металлической трубки, диаметр которой не так уж мал по сравнению с длиной волны (особенно это заметно на высоких частотах), то длина антенны для данной частоты зависит от отношения половины длины волны (длины очень тонкого вибратора) к его диаметру. Влияние толщины вибратора учитывается в приведенной выше формуле коэффициентом k, иногда называемым также коэффициентом укорочения:
На графике показано влияние толщины проводника, из которого изготовлен вибратор. Показана зависимость коэффициента k от отношения половины длины волны к диаметру проводника вибратора.
Для построения этого графика мы использовали формулу:
Пример необычной антенны: если наушники подключить к смартфону Android, в котором имеется FM-приемник, их провод будет выполнять роль четвертьволнового несимметричного вибратора, который является частным случаем симметричного вибратора
Здесь k — коэффициент укорочения и RL/d — отношение половины длины волны к диаметру проводника диполя. Для получения этой формулы мы использовали данные рис. 2-4 из книги ARRL Antenna Book, fifth edition, 1980, и онлайновый сервис построения математических функций по заданным кривым mycurvefit.com.
Например, антенна для диапазона 144 МГц, изготовленная из полдюймовой трубки, будет иметь отношение половины длины волны к диаметру RL/d = 39/0,5=78, что дает коэффициент k = 0.961, то есть диполь будет короче половины длины волны на 4%.
Радиотелескоп УТР-2 (Украинский Т-образный). Эффективная площадь антенны из 2040 широкополосных диполей Надененко составляет 150 000 квадратных метров, поэтому радиотелескоп считается самым крупным в мире инструментом декаметрового диапазона волн. Радиотелескоп построен в 1969 г. неподалеку от деревни Граково приблизительно в 60 км от Харькова. Интересно отметить, что сегодня в помещении аппаратуры на радиотелескопе можно увидеть все те же вполне работоспособные советские радиоприемники Р-250М2, изготовленные в конце 60-х гг. прошлого века. Когда автор был студентом, они считались лучшими в своем классе. Удивительно как все это не растащили на металлолом в лихие девяностые! Снимок сделан в 1973 г. во время практики на радиотелескопеАнтенны смартофона Xiaomi MI-5, который автор статьи использует для экспериментов, описываемых в статьях Конвертера физических величин TranslatorsCafe.com. 1 — антенна NFC, 2 — антенна GPS, 3 — антенна Wi-Fi/Bluetooth, 4 — антенна для связи с базовой станцией
Часто, начиная писать статью для Конвертера физических единиц TranslatorsCafe.com, я проверяю карманы и оглядываюсь вокруг, потом выглядываю в окно в поисках вещей, о которых нужно написать. Сегодня я пишу об антеннах. Поэтому попробую посчитать антенны в карманах и вокруг:
- Пять антенн (одна комбинированная) в мобильном телефоне Xiaomi Mi-5:
- основная антенна для связи с базовыми станциями,
- антенна GPS и GLONASS,
- антенна Wi-Fi и Bluetooth,
- антенна ближней бесконтактной связи NFC,
- антенна УКВ-радиоприемника в форме телефонного провода.
- Три антенны в стареньком яблофоне 4S
- Почти такое же количество антенн в смарт-часах.
- Три антенны NFC в платежных карточках.
- Одна RFID-антенна в паспорте
- Одна NFC-антенна в карточке Presto для оплаты проезда в общественном транспорте
- Одна RFID-антенна в чипованном домашнем коте Ваське
- Две антенны в Wi-Fi маршрутизаторе (роутере) на шкафу
- Две антенны в Wi-Fi репитере на стене
- Четыре средневолновых и УКВ антенны в двух радиобудильниках
- Одна антенна Bluetooth в наушниках
- Три Bluetooth и три Wi-Fi антенны в ноутбуке и двух планшетах
- Одна Wi-Fi антенна в телевизоре
- Одна Wi-Fi антенна в видеокамере
- Пять антенн в моей «Хонде»:
- средневолновая и УКВ антенны на заднем стекле
- RFID антенна-катушка иммобилайзера
- антенна спутникового радио, GPS и GLONASS
Укороченная штыревая антенна Wi-Fi маршрутизатора (в просторечии роутера) на частоту 2,4 ГГц. Слева — антенна в сборе, в центре — антенна без чехла, справа — снятый чехол, вверху стакан антенны в разрезе, в котором видны провод в оплетке и диэлектрическая шайба. Эта ненаправленная антенна с вертикальной поляризацией используется в Wi-Fi маршрутизаторе. Фактически, это полуволновой вибратор с круговой диаграммой направленности, в котором внутренний провод коаксиального кабеля без оплетки имеет длину ¼ длины волны. Металлический стакан имеет аналогичную длину. Таким образом, всё это — технология, изобретенная еще 130 лет назад Генрихом Герцем, в 1886 году
Антенная система для приема средневолновых и УКВ радиостанций, интегрированная с обогревателем заднего стекла автомобиля
- Если выглянуть в окно, я увижу еще несколько сотен антенн: в автомобилях на парковке, антенны для приема наземного и спутникового телевидения, антенны сотовой связи, антенны соседа-радиолюбителя. Мне также видно антенное поле с антенной системой из четырех мачт работающей на частоте 1010 кГц средневолновой радиостанции Торонто CFRB Newstalk 1010 и одну мачту коротковолновой радиостанции CFRX, работающей на частоте 6,07 МГц и синхронно передающей ту же программу, что и CFRB.
Антенное поле торонтской радиостанции CFRB Newstalk 1010. Антенная решетка средневолнового диапазона, построенная в 1971 г., состоит из четырех мачт высотой 168 м, передающих на частоте 1010 кГц. Справа показана коротковолновая антенна, работающая на частоте 6,07 МГц (КВ диапазон 49 м) и обслуживающая передатчик радиостанции CFRX
Устройство поиска Wi-Fi Hawking Hi-Gain HWL2 диапазона 2,4 ГГц с коэффициентом усиления антенны 5 дБи. Такими устройствами в нулевых было удобно искать места, где можно было подключиться к Wi-Fi, когда еще не было смартфонов. В те времена у большинства пользователей домашняя сеть паролем не защищалась
Всего я насчитал в карманах и дома три дюжины антенн (холодильник и кухонная плита пока без антенн) и несколько сотен антенн видно из окна квартиры. Придется сказать банальность: Мы окружены антеннами. Так давайте поговорим о них подробнее. И постараемся сделать это без формул, чтобы было понятно даже тем, кто не любит математику!
Словарь Ожегова определяет антенну как часть радио- или телевизионной установки, служащая для излучения радиоволн при передаче или улавливания их при приеме. Если отнести к «радио» радиолокационные станции и прочее радиоэлектронное приемное и передающее оборудование (например, с некоторой натяжкой — даже паспорта и платежные карточки), то можно сказать, что вполне нормальное определение. Впрочем, все же устаревшее. Поэтому лучше определить антенну как это делает Википедия: «Антенна — устройство для излучения или приема радиоволн». Иными словами, антенна — это устройство, которое преобразует энергию передатчика в электромагнитные волны или, наоборот, электромагнитные волны в электрический ток, который будет усилен в радиоприемном устройстве.
Большинство антенн эффективно работают только в относительно узком диапазоне частот, потому что все они — резонансные устройства. Для качественного приема или передачи любая антенна должна быть настроена на частотный диапазон радиопередающей или радиоприемной системы, к которой она подключена.
В конце XIX в. во всем мире насчитывалось лишь несколько антенн. Они использовались для демонстрации передачи и приема электромагнитных волн. 130 лет спустя, в XXI веке, любой человек носит в кармане дюжину антенн, да еще несколько десятков антенн можно найти у него дома. Даже холодильники и кухонные плиты теперь подключаются к беспроводному Интернету!
Лаборатория Майкла Фарадея в Королевском институте, Лондон
История антенн
Антенны создавались прежде всего для передачи сигналов. Поэтому можно начать историю создания антенн, упомянув оптическую связь с помощью костров и акустическую связь с помощью барабанов. Первые эксперименты по доказательству взаимосвязи между электричеством и магнетизмом были выполнены Майклом Фарадеем в лаборатории, которую можно посетить в Музее Фарадея в Королевском Институте Великобритании (на иллюстрации). Электронная связь появилась, когда в середине XIX в. изобрели телеграф. Позже Джеймс Клерк Максвелл предсказал существование электромагнитных волн. Теория Максвелла была экспериментально доказана Генрихом Герцем, который создал первые антенны — симметричные вибраторы, называемые также вибраторами или диполями Герца. Он использовал такие антенны для передачи радиоволн с частотой приблизительно 450 МГц. Герц также продемонстрировал поляризацию радиоволн с помощью двух перпендикулярных антенн.
Устройство для регистрации электромагнитного излучения Маркони (1900 г.) в экспозиции Военного музея электроники и связи в Кингстоне, Онтарио
Эксперименты Маркони, проведенные в начале XX в., доказали возможность передачи сигнала без проводов через Атлантику. Для этого Маркони использовал 150-метровую четвертьволновую антенну, которая запускалась на воздушном змее. По тем временам это было замечательное достижение, потому что теперь мы знаем, что на этих частотах радиоволны средневолнового диапазона могут надежно распространяться в дневное время только в виде земной волны, для которой практическое расстояние приема составляет всего 300–400 км от антенны передатчика. Это расстояние увеличивается, если волны проходят над поверхностью океана. Позже Маркони доказал, что ночью можно было достичь значительно большей дальности. Таким образом, он был первым, кто доказал, что ночью волны средневолнового и длинноволнового диапазона распространяются намного дальше, чем днем.
Антенны на участке Военно-морской базы Ки-Уэст, называемом Маленьким Белым Домом Гарри Трумэна. Это самая южная точка континентальных США. Место, где на Ки-Уэсте расположен маяк и где все фотографируются, самой южной точкой не является, несмотря на соответствующую надпись на маяке.
Обратимость антенн
Шесть прямоугольных вертикальных секторных антенн сети мобильной связи и одна параболическая антенна транспортной сети связи, установленные на крыше высокого здания. Секторные антенны обычно содержат ряд вертикально расположенных полуволновых вибраторов, установленных на расстоянии половины длины волны. За вибраторами находится отражатель, а все устройство заключено в корпус из радиопрозрачного материала. Секторные антенны обеспечивают связь между мобильными телефонами и базовыми станциями. Они излучают лучи в форме веера (примерно похожие на кардиоиду) в горизонтальной плоскости и очень узкие в вертикальной плоскости. Закрытые радиопрозрачным материалом и очень похожие на большие барабаны остронаправленные параболические антенны используются для передачи сигналов между наземными базовыми станциями. Если таких антенн не видно рядом с секторными, значит информация между наземными станциями передается по проводной или оптоволоконной линии связи
Все антенны обладают свойством обратимости. Этот принцип гласит, что антенны обладают одинаковыми характеристиками, в частности, коэффициентом усиления и диаграммой направленности независимо от направления передачи электромагнитных волн. Если, например, передается тестовый сигнал и измерена диаграмма направленности в дальней зоны антенны, то согласно принципу обратимости диаграмма направленности этой антенны, работающей в режиме приема, будет точно такой же.
Основные характеристики антенн
Антенны характеризуются несколькими основными параметрами, определяющими их эксплуатационные свойства и область применения. Главной характеристикой антенны является ее коэффициент усиления (КУ), который определяет насколько хорошо антенна преобразует энергию входного радиосигнала в электромагнитные волны, излучаемые в заданном направлении (для передающей антенны) или насколько хорошо антенна преобразует электромагнитные волны, приходящие с заданного направления, в электрические сигналы (для приемной антенны). Другие характеристики включают диаграмму направленности, поляризацию, входной импеданс, резонансную частоту, рабочий диапазон частот и эффективную площадь антенны. В связи с принципом обратимости, все описанные ниже характеристики антенн одинаковы для приемных и передающих антенн.
Коэффициент усиления (КУ)
В наши дни даже фонари уличного освещения снабжены антеннами, которые используются для дистанционного управления фонарем в соответствии с местными условиями освещения
Коэффициент усиления (КУ) антенны представляет собой отношение мощности, излучаемой антенной в направлении максимального излучения к мощности, излучаемой идеальной ненаправленной антенной при условии, что мощность, подаваемая на вход обеих антенн одинаковая. Например, коэффициент усиления передающей антенны, равный 13 дБ, означает, что мощность, излучаемая в направлении максимума диаграммы направленности и измеренная в дальней зоне антенны, будет на 13 дБ (или в 20 раз) выше, чем мощность, излучаемая идеальной ненаправленной антенной при условии подачи на вход обеих антенн одинаковой мощности. Приемная антенна с коэффициентом усиления 13 дБ преобразует в электрический ток на 13 дБ больше мощности в направлении максимума диаграммы направленности, чем идеальная (без потерь) ненаправленная антенна, установленная в том же месте электромагнитного поля.
Всенаправленная телевизионная антенна
Значение КУ обычно выражают в децибелах с добавлением буквы «и» или «д». дБи означает сравнение с излучением изотропного (ненаправленного) излучателя, а дБд означает сравнение с полуволновым диполем (вибратором). В статье Абсолютные и относительные логарифмические единицы приводятся многочисленные примеры других абсолютных логарифмических единиц с суффиксами и опорными уровнями.
Всегда ли нужна антенна с высоким коэффициентом усиления? Нет, конечно. Все зависит от того, где антенна применяется. Например, если вы принимаете телевизионные сигналы относительно высокого уровня в сельской местности с разных направлений от нескольких антенн, расположенных в ближайших городах, вам нужна всенаправленная антенна, показанная на снимке. Если же направление на телевизионную антенну известно и сигнал слабый и приходит только с одного направления, желательно иметь антенну «волновой канал» с высоким коэффициентом усиления. Для приема слабых сигналов с нескольких направлений придется поставить несколько направленных антенн.
Трехмерное изображение диаграммы направленности идеального полуволнового вибратора представляет собой пиковый тороид (то есть, бублик без дырки). Диаграмма направленности показывает, что излучение такой антенны в направлении ее оси равно нулю, а максимум расположен перпендикулярно оси вибратора. Полуволновой вибратор излучает равную мощность во всех направлениях перпендикулярно его оси. Мощность излучения постепенно падает при изменении направления в сторону оси вибратора.
Направленные антенны и диаграмма направленности
Описанный выше коэффициент усиления зависит от диаграммы направленности антенны, которая определяет количество энергии, излучаемой антенной в различных направлениях относительно ее центральной оси. На иллюстрации приводится пример трехмерной диаграммы направленности антенны в форме полуволнового вибратора. Обычно диаграммы направленности для удобства приводят в двух плоскостях — вертикальной и горизонтальной. При этом предполагается, что антенна установлена в том положении, в котором она будет эксплуатироваться. Для показанного на иллюстрации полуволнового вибратора диаграмма направленности в горизонтальной плоскости будет представлена в виде окружности, а вертикальная диаграмма направленности будет выглядеть как символ бесконечности (восьмерка на боку).
На иллюстрации показана идеальная антенна. В то же время, диаграмма направленности большинства реальных антенн напоминает множество лепестков, в которых мощность излучаемого сигнала достигает максимума. Между лепестками находятся «нули», то есть места, где излучение нулевое. Лепесток с максимальной мощностью сигнала называется главным лепестком, а остальные — боковыми лепестками. Боковой лепесток, направление которого образует с направлением к главному лепестку угол 180° или близкий к нему, называется задним лепестком диаграммы направленности.
Спиральная антенна средневолнового и УКВ диапазонов на крыше легкового автомобиля
Коэффициент направленного действия (КНД) антенны определяется почти как ее коэффициент усиления. Это отношение интенсивности излучения антенной электромагнитной энергии в основном направлении к интенсивности излучения идеальной ненаправленной антенны при условии, что излучаемая антеннами общая мощность одинаковая. КНД показывает насколько хорошо антенна может концентрировать излучаемую или принимаемую энергию. Однако, в отличие от коэффициента усиления, КНД не учитывает КПД антенны, который всегда меньше 100%, и зависит только от формы ее диаграммы направленности. Не учитываются потери энергии, которые всегда имеются в реальной антенне. Поэтому в характеристиках антенн чаще приводится именно коэффициент усиления.
С начала 60-х гг. прошлого века для измерения диаграмм направленности сложных больших антенн диапазона высоких (ВЧ) и очень высоких частот (ОВЧ) в дальней зоне используется авиация. Обычно передатчик или приемник буксируется за самолетом или вертолетом, а данные передаются по диэлектрическому оптоволоконному кабелю, который не влияет на диаграмму направленности измерительной антенны. Такие системы позволяют достаточно точно измерить реальную диаграмму направленности очень больших фазированных антенных решеток.
Спутниковый конвертер диапазона Ku телевизионной параболической антенны, объединяющий в себе малошумящий усилитель и понижающий преобразователь частоты. 1 — конвертер в сборе; 2 — конвертер без пластмассового корпуса; 3 и 4 — два элемента связи, расположенные перпендикулярно относительно друг друга в волноводе рупора облучателя принимают сигналы спутника, собранные параболическим рефлектором, и подают их на малошумящий усилитель для последующего усиления; 5 — печатная плата конвертера; 6 и 7 — те же элементы связи, расположенные в волноводе; 8 — обратная сторона печатной платы с элементами связи
Поляризация антенн
Поляризация антенны — это ориентация плоскости излучаемого ею электрического поля относительно поверхности Земли. Поляризация определяется физической конструкцией антенны и ее расположением в пространстве. Если антенна установлена в вертикальном положении, ее излучение будет поляризованным вертикально. Если же антенна расположена горизонтально, ее излучение будет поляризовано горизонтально. Имеются также антенны с кросс-поляризацией и круговой поляризацией. При круговой поляризации вектор электрического поля постоянно вращается, перемещаясь линейно в направлении распространения электромагнитной волны. При этом он может вращаться по часовой стрелке или в противоположном направлении. Соответственно, круговая поляризация может быть правосторонней и левосторонней. Концепция поляризации очень важна в радиосвязи, потому что антенна с вертикальной поляризацией не способна принимать сигнал, излученный антенной с горизонтальной поляризацией. В то же время, свойство поляризации позволяет отстроиться от нежелательных сигналов.
Wi-Fi адаптер Hawking HWU8DD с направленной параболической антенной с коэффициентом усиления 8 дБи для диапазона частот 2,4 ГГц. Таким адаптером удобно пользоваться, если сигнал слабый и известно направление на хот-спот и сигнал относительно слабый
Входной импеданс антенны
РЛС определения высоты цели AN/FPS-26, выведенная из эксплуатации в середине 70 гг. прошлого века, в экспозиции Военного музея связи и электроники в Кингстоне, Онтарио. Она эксплуатировалась на военной базе Рамор в Онтарио и была частью системы Pinetree Line, которая представляла собой сеть радиолокационных станций, расположенных вдоль севера США и юга Канады, предназначенных для обнаружения советских бомбардировщиков, атакующих Северную Америку.
Импеданс представляет собой меру полного сопротивления переменному электрическому току, состоящую из двух компонентов: омического сопротивления и реактивного сопротивления, которое, в свою очередь, может быть индуктивным или емкостным. Для эффективной передачи энергии импедансы приемника или передатчика, антенны и линии передачи должны быть одинаковыми. Приемное и передающее оборудование часто конструируется для импеданса 50, 75 и 300 ом. Если импеданс устройств не согласован, возникнут потери. Чтобы их избежать, используют устройства для согласования импеданса, например, симметрирующие трансформаторы и иные согласующие устройства. В русском языке подобные устройства теперь называют балунами.
Балун — конечно странное слово. Хотя антенная техника в родной стране развивается уже 130 лет, слово это появилось в конце девяностых — начале нулевых вместе с появлением русскоязычного сегмента интернета и множества непрофессиональных переводчиков, которым было лень разбираться в тонкостях радиотехники. Зачем разбираться, если можно транслитерировать английское balun, происходящее от balanced–unbalanced?
Читатель, далекий от антенной техники, наверняка спросит: а почему именно 50, 75 и 300? Если попытаться ответить простыми словами, то можно сказать, что так сложилось исторически и так просто удобно. Дело в том, что именно таким является сопротивление стандартных типов антенн. Сопротивление полуволнового вибратора — 75 ом, четвертьволнового вибратора с противовесами (штырь с несколькими «рогами» внизу) — 50 ом и петлевого вибратора — 300 ом. Соответственно, для них и кабели или открытые линии изготовляли. Причем, коаксиальные кабели с импедансом 50 и 75 ом и 300-омные воздушные линии получаются с приемлемыми размерами и стоимостью. В частности, величина 50 ом стала номинальным импедансом коаксиальных кабелей на ранних этапах развития радиолокационной техники, так как кабель с таким импедансом является компромиссом между требованиями по минимальным потерям и максимальной передаваемой мощности, что важно в радиолокации. А 75-омный стандарт был выбран, так как он обеспечивал малые потери позволял использовать в качестве внутреннего проводника стандартный провод американского калибра проводов (AWG).
Антенны в задней части фюзеляжа самолета Boeing 737: ELT — антенна аварийного радиобуя; SATCOM — антенна спутниковой связи; ADF — антенна радиокомпаса VHF — антенна одной из радиостанций дециметрового диапазона
Согласование импеданса и КСВН
Антенны «волновой канал» и четвертьволновый вибратор с противовесами диапазонов ОВЧ и УВЧ радиолюбителя с позывным VA3EGG
Согласование импедансов антенн, линий передачи, приемников и передатчиков важно для сведения к минимуму потерь. Если входной импеданс антенны не согласован с выходным импедансом передатчика, то не только антенна будет излучать меньше энергии, чем могла бы, но и сам передатчик может быть поврежден. Для подключения выходного каскада передатчика к коаксиальному кабелю, который соединяет его с передающей антенной, часто нужно согласующее устройство. Если полного согласования не достигнуто, то часть мощности будет возвращаться назад и это приведет к возникновению в линии передачи стоячей волны. Мерой согласования импеданса нагрузки с импедансом линии передачи или волновода является коэффициент стоячей волны (КСВ).
Коэффициент стоячей волны чаще определяют по соотношению максимумов и минимумов напряжений стоячей волны в линии передачи и в этом случае говорят о КСВ по напряжению (КСВН). КСВН = 1,0 означает, что это идеальный случай, при котором от антенны энергия не отражается совсем — вся она излучается антенной. КСВН обычно зависит от частоты. Для измерения КСВ используют КСВ-метры, обычно включаемые между антенной и линией передачи.
Аэростат Системы РЛС на привязных аэростатах (TARS), поднятый над Куджо-Ки, Флорида на высоте около 4600 м. РЛС обеспечивает обнаружение низколетящих целей, таких как небольшие низколетящие самолеты (но не крылатые ракеты), вдоль юго-западной границы США. РЛС L-88, установленная на аэростате и закрытая радиопрозрачной тканью, обеспечивает круговой обзор на расстоянии до 400 км. Данные с аэростата используются в интересах Командования воздушно-космической обороны Северной Америки (NORAD) и Таможенно-пограничной службы США.
Рабочая полоса частот
Рабочая полоса частот антенны описывает полосу частот, в которой антенна нормально излучает или принимает электромагнитную энергию. Для определения насколько «нормально» антенна выполняет свою функцию в рабочей полосе частот используют различные параметры. Обычно это качество согласования импеданса, выраженное в форме КСВН. Например, КСВН
Классификация антенн
Антенны классифицируются по различным признакам: по частотному диапазону (среднечастотные, высокочастотные, СВЧ и т.д.), по функциональному назначению (приемные, передающие, для радиосвязи, радио- и телевизионного вещания, радионавигации, радиолокации и т.д.), по их расположению на объектах (наземные, автомобильные, для летательных аппаратов, космические, надводные, подводные). Часто антенны классифицируются по общим принципам работы. В связи с ограниченным объемом этой статьи, мы только перечислим здесь основные типы антенн.
- Вибраторная антенна
- Полуволновой вибратор (на иллюстрации)
- Антенна «Волновой канал» (на илл.)
- Вибраторная горизонтальная диапазонная антенна (ВГД) или диполь Надененко (на илл.)
- Вибраторная логопериодическая антенна
- Турникетная антенна
- Уголковая вибраторная антенна
- Патч-антенна (на илл.)
- Несимметричный вибратор
- Штыревая антенна (на илл.)
- Укороченная штыревая антенна (на илл.)
- Четвертьволновый вибратор с противовесами (на илл.)
- Мачтовая антенна (на илл.)
- Т-образная и Г-образная антенны
- Антенная решетка
- Коллинеарная антенная решетка из диполей (на илл.)
- Антенная решетка с отражателем
- Фазированная антенная решетка
- Многовибраторная синфазная антенна
- Многоярусная турникетная антенна с Ж-образными вибраторами
- Полосковая антенная решетка
- Петлевая антенна
- Ферритовая антенна
- Рамочная антенна
- Антенна «двойной квадрат»
- Антенна бегущей волны
- Спиральная антенна
- Антенна Бевереджа
- Ромбическая антенна
- Апертурная антенна
- Параболическая антенна (на илл.)
- Рупорная антенна (на илл.)
- Щелевая антенна (на илл.)
- Диэлектрическая резонаторная антенна
Три прямоугольные щелевые СВЧ-антенны морских радиолокаторов. Их диаграммы направленности очень похожи на диаграммы направленности антенн сотовой связи на предыдущей иллюстрации, за исключением того, что луч имеет форму веера в вертикальной плоскости и узкую форму в горизонтальной плоскости. Такие антенны сканируют пространство по азимуту на 360° примерно за две секунды. Форма диаграммы направленности позволяет при сильной качке получать хорошую и точную картинку на экране радиолокатора. Щелевые антенны обычно изготовляют из волновода, в котором вырезают щели, которые и излучают или принимают радиоволны примерно так же, как это делают вибраторные антенны
К этой классификации следует еще добавить декоративные (бутафорские) антенны. Да, таких антенн много и они очень популярны среди владельцев автомобилей! У бутафорских антенн длинная история. Примером современной (2017) бутафорской антенны является антенна «акулий плавник» (на иллюстрации). Бутафорские антенны для мобильных телефонов стали очень популярными в конце 80-х гг. прошлого века на Западе. В 80-хх и 90-х гг. прошлого века автору не приходилось видеть такие антенны в родной стране. Те, что можно было увидеть в конце 80-х и начале лихих девяностых, были настоящими у действительно серьезных людей. На Западе их устанавливали на свои автомобили очень многие, чтобы показать, что у владельца есть мобильный телефон, а значит он богатый и влиятельный человек.
Похоже, что этот «акулий плавник» может содержать все, что угодно. От декоративной пустышки, которую можно увидеть на старых автомобилях, до полного набора антенн: для приема УКВ и средневолновых радиостанций (впрочем, не очень эффективных из-за малых размеров), цифрового и спутникового радио. В таком корпусе могут также находиться антенна спутникового навигатора, антенна дистанционного управления замками дверей и багажника автомобиля и антенны системы индивидуальной радиосвязи
Автор статьи: Анатолий Золотков
Russian HamRadio – Параболоцилиндрическая – “антенна RA3XB”.
Предлагаю вам для рассмотрения и использования разработанную мною конструкцию параболоцилиндрической зеркальной УКВ антенны. Принцип работы этой антенны аналогичен принципу описанной многократно зеркально – параболической антенны. Параболоцилиндрическая антенна состоит из отражающего зеркального рефлектора и коллинеарного облучателя, размещенного на линии фокуса.
Разница между зеркально – параболической и параболоцилиндрической антеннами заключается в конструкции отражающего зеркала – рефлектора. Такое сложное название – “параболоцилиндрическая” применено потому, что зеркало рефлектора выполнено в виде части цилиндра, у которого поперечное сечение имеет форму параболы, а не форму части окружности (дуги), как у обычного цилиндра.
Такая конструкция рефлектора позволяет при очень узкой диаграмме направленности в вертикальной плоскости иметь довольно широкую диаграмму направленности в горизонтальной плоскости. Подобная форма переднего лепестка диаграммы направленности антенны очень удобна для радиостанций, не имеющих устройств точной ориентации антенны на ИСЗ.
Еще одно достоинство этой конструкции заключено в возможности реализовать работу антенны на нескольких частотах за счет одновременного применения нескольких облучателей. Других подобных конструкций мною нигде в литературе не встречалось, поэтому данную конструкцию для упрощения можно назвать “антенна RA3XB”.
Рис.1.
Схема антенны приведена на рис. 1. На рис. 2 приведена схема концентрации поступающих на антенну сигналов в точке фокуса, на рис. 3 приведена общая схема построения отражающего зеркала параболической формы.
Конструктивно антенна выполнена в виде деревянного (или пластмассового) каркаса, состоящего из рамки А, двух стоек В и пластины для крепления облучателей С. К рамке А крепятся специальные скобы Е.
Эти скобы выполнены из стальной проволоки, изогнутой точно по рассчитанной форме параболы, количество скоб может быть любое, но не менее трех.
Концы скоб имеют нарезанную резьбу, которая служит для крепления скоб Е к раме А. В рамке А для крепления скоб Е сверлятся специальные отверстия.
Вариант крепления показан внизу, в центре. Для крепления каждого конца скобы используются по две гайки (деталь 1) и две шайбы (деталь 2). Диаметр проволоки для изготовления скоб следует выбирать в зависимости от габаритных размеров антенны, но не менее 4мм. При применении проволоки малого диаметра следует увеличить количество задействованных скоб.
Рис.2.
К скобам Е и рамке А крепится зеркало рефлектора D. Крепление рефлектора к скобам может быть выполнено обычными скобочками из более тонкой проволоки, а к рамке А – шурупами.
Рефлектор должен изготавливаться из металлического листа (лучший вариант – алюминиевый лист) или пластмассового листа, отражающая поверхность которого должна быть оклеена алюминиевой фольгой. В самом крайнем случае для временного варианта можно применить картон.
При этом отражающая поверхность листа должна быть оклеена алюминиевой фольгой, а противоположная сторона картонного листа для защиты от влаги должна быть оклеена полиэтиленовой пленкой.
Для изготовления рефлектора необходимые расчеты параболы проводятся по формуле: y2 = 4fx. Расшифровку смотрите ниже.
Мною специально не приводятся какие-то геометрические размеры конструкции. Дело в том, что все размеры зависят от выбора изготовителем размеров F и D, а все остальные размеры получаются в результате расчета. Для одного из вариантов можно взять размеры F = 400мм, D = 1100мм.
Рис.3.
Горизонтальный размер l зависит от размера выбранного облучателя. Если в описанной выше зеркально – параболической антенне вся энергия принимаемых сигналов концентрируется в одной точке фокуса, то в данной конструкции антенны вся энергия концентрируется в линии фокуса.
Поэтому самым удобным для применения может быть облучатель, составленный из нескольких коллинеарных диполей, т.е. диполей, расположенных на одной линии и соединенных друг с другом через согласующие устройства. Схема самого простого из таких облучателей приведена на рис. 4.
Подобные конструкции часто используются радиолюбителями в виде вертикальных антенн с круговой диаграммой направленности на диапазоне 144 МГц. Такая антенна очень хорошо согласуется с кабелем и исключительно удобна для проведения местных радиосвязей. Антенна – облучатель может быть изготовлена из медного провода диаметром 2 … 3мм.
Коаксиальный кабель подключается непосредственно к точкам X и X1, при этом к точке X подсоединяется оплетка кабеля, а к точке X1 – центральная жила. При желании можно выполнить более точную настройку антенны путем перемещения точек подключения кабеля вниз или вверх (по схеме) при одновременном контроле излучаемой мощности или коэффициента стоячей волны.
Диполи антенны самого низкочастотного диапазона должны располагаться относительно рефлектора таким образом, чтобы между боковой кромкой рефлектора и проекциями на рефлектор концевых точек диполей оставалось пространство не менее l /10. Следовательно, горизонтальный габаритный размер l должен быть равен сумме длин диполей плюс 2l /10.
Рис.4.
Если этот размер окажется слишком большим, то можно взять другую конструкцию облучателя, у которой каждый диполь имеет длину (l /2)*K, но при этом диполи связаны они между собой четвертьволновыми трансформаторами. Такая схема компоновки коллинеарной антенны является классической.
На рис. 5 представлена схема классического варианта коллинеарной антенны, которую можно применить в качестве облучателя антенны RA3XB на любых УКВ диапазонах.
Так что выбор конструкции облучателя обширный, также возможны самые различные варианты совмещений и размещений. Поэтому и габаритный размер по горизонтали может иметь любое удобное для вас значение.
Точечного диполя приближение – Справочник химика 21
При адсорбции полярных молекул последовательное применение атом-ионного приближения требует знания зарядов на всех атомах молекулы. Поскольку надежных значений здесь еще нет, расчет вкладов дисперсионного, индукционного притяжения и вклада отталкивания проводили в атом-ионном приближении так же, как и для неполярных молекул. Вклады ориентационных электростатических взаимодействий учитывали лишь в приближениях точечного диполя ц или квадруполя Q молекулы. Эти точечные молекулы помещали в центр масс молекул и учитывали углы между радиусом-вектором, соединяющим этот центр масс с ионами цеолита I, и вектором, определяющим ориентацию молекулы в большой полости цеолита. При адсорбции О2, N2, СО, СО2 и ЫНз первым четырем молекулам приписывали соответствующие точечные квадрупольные моменты, а молекуле ЫНз — квадрупольный и дипольный моменты [61, 63]. Расчет дал удовлетворительную оценку констант Генри и правильную их последовательность, соответствующую газохроматографическому разделению [5]. [c.209]В выражении (17) Rp — расстояние между точкой молекулы растворенного вещества (это та точка, в которой находится точечный диполь, приближенно заменяющий реальный диполь рассматриваемой молекулы) и эквивалентной точкой р-й молекулы растворителя Rpq —- аналогичное расстояние между р-й и q-я молекулами растворителя Rp и Rpq — соответствующие единичные векторы ыИ — оператор электрического дипольного момента растворенной молекулы в декартовой системе координат, жестко связанной с молекулой, [c.185]
При более точном анализе не используется приближение точечного диполя и учитывается, что плотность л-электронов больше там, где сильнее перекрываются 2рг-орбитали углерода. Это приводит к двум петлям тока, вд одна из которых лежит над плоскостью [c.94]
Формулы (4,4) —(4,8) справедливы лишь для точечных диполей, т. е при условии малости размеров диполей по сравнению с расстоянием между ними. Приближенно это условие можно записать в виде [c.191]
Формула (3,1) является приближенной. Модель, положенная в основу теории, не точна. Формула (3,1) выводится при допущении, что молекула является шаром с диэлектрической проницаемостью еоо, в центре которого находится жесткий точечный диполь. При выводе формулы (3,1) были сделаны некоторые упрощения . Поэтому отклонения параметра от 1 могут быт вызваны не только упорядоченностью в ориентациях молекул, но и несовершенствами теории. С этой оговоркой параметр ц можно рассматривать как меру отклонения эффективного дипольного момента молекул диэлектрика в жидкой фазе от значения дипольного момента [c.35]
Если мы пренебрежем перекрыванием между электронными распределениями различных молекул, то в таком с.лучае оператор взаимодействия S можно приближенно заменить оператором взаимодействия между точечными диполями [c.184]
В приближении точечных диполей, диполь-дипольное взаимодействие двух неспаренных электронов приводит к тонкому расщеплению, описываемому формулой (1.20), которую можно заменить идентичным выражением, удобным для обработки экспериментальных результатов [c.232]
Поскольку вычисленное таким образом значение существенно меньше длины связи, постольку можно использовать приближение точечных диполей связей. Эти диполи могут быть локализованы либо в центрах соответствующих связей, либо как-то по-другому, если можно привлечь еще какие-то дополнительные соображения (о значениях эффективных зарядов ядер, например). [c.17]
Энергия возмущения первого порядка является по существу потенциальной энергией взаимодействия двух изолированных распределений зарядов. Для ионов или полярных молекул энергия возмущения первого порядка может быть значительной и ее можно аппроксимировать классическими расчетами в приближении точечных зарядов или точечных диполей. Для углеводородов и других незаряженных неполярных молекул величина этой энергии мала и ею можно пренебречь. [c.130]
Теплота образования. Как уже упоминалось в этой главе, обычно-используемые приближения не позволяют провести точные квантовомеханические расчеты энергии образования Н-связи. Делалось много оценок с использованием электростатической модели эти вычисления просты, если предположить заряды точечными. Однако эта модель произвольным образом устраняет затруднения в выборе положения и величины зарядов. Несмотря на это, модель пользовалась длительным признанием, так как она учитывает большую часть энергии образования Н-связи . Основания для такой оценки видны из кривых рис. 73, которые относятся к линейному распределению зарядов. Разумные величины qi и 2 Дают для энергии притяжения значения, близкие к обычной теплоте образования Н-связи. Так, например, приписывая весь дипольный момент НгО диполям связей О — Н, получим 1 = 0,32 заряда электрона и для длины связи во льду 2,76 А найдем энергию порядка 3,8 ктл/моль, что представляет вполне удовлетворительную оценку энергии Н-связи. Вычисления могут быть улучшены при использовании несколько большего значения длины [c.207]
Спин-гамильтониан бирадикальной системы получается добавлением (1.65) к (1.61). Поскольку центры преимущественной локализации электронов пространственно достаточно разделены, для оценки параметров тонкой структуры часто достаточно приближения точечных диполей. Тогда [c.32]
Комплексные соединения чрезвычайно многообразны Лучше всего они могут быть описаны на основе теории МО Однако ввиду сложности их структуры последовательный расчет может быть очень трудным Поэтому для объяснения и предсказания ряда свойств комплексных соединений часто целесообразны упро щенные теоретические представления и приближенные теории В теории кристаллического поля (ТКП) лиганды рассматри Баются как точечные заряды или диполи Природа координацион ных связей объясняется электростатическим влиянием лигандов на АО центрального иона ведущим к расщеплению энергетиче ских уровней его внешних электронов [c.43]
При решении задачи расчета сил электростатического взаимодействия двух проводящих частиц часто используют приближения диполь-дипольного, диполь-кулоновского и кулоновского взаимодействий. В рамках этих приближений взаимодействие частиц рассматривается соответственно как взаимодействие двух электрических диполей, диполя и точечного заряда либо двух точечных зарядов. При этом размеры частиц определяют лишь значения дипольных моментов. Поэтому такие приближения можно использовать, только если расстояния между частицами намного больше суммы радиусов частиц. Однако довольно часто этими приближениями пользуются и тогда, когда зазор между поверхностями частиц сравним или меньше размеров частиц. В связи с этим возникает проблема оценки точности указанных приближений для различных значений расстояний между частицами. [c.296]
Рассмотрим подробное отличие диполь-дипольного приближения от монопольного. Разумеется, в каждом конкретном случае это отличие будет зависеть от взаимной ориентации диполей, а также величины и пространственного расположения точечных зарядов. Нетрудно написать общие формулы для первого и второго приближения в сферических координатах, однако анализ этих формул представляется затруднительным, и потому мы рассмотрим только две возможные ориентации—I и II, рис. 2, когда все четыре заряда одина- [c.105]
В настоящем разделе впервые будет определена энергия системы, состоящей из молекулы растворенного вещества и молекул растворителя. При этом взаимодействия в растворе приближенно будут рассмотрены в рамках представления о точечных дипольных взаимодействиях (диполь-индуцированные и дисперсионные взаимодействия). В первой части мы применим к указанной проблеме классический подход, а затем квантовомеханическую теорию возмущений. Как будет показано, в принятом приближении оба метода эквивалентны, однако квантовомеханическое рассмотрение позволяет получить уравнение для энергии дисперсионных взаимодействий в явном виде. При этом дисперсионные взаимодействия должны вызывать красный сдвиг (сдвиг в сторону длинных волн) обычных переходов в растворе по сравнению с переходами в газообразной фазе. С некоторыми приближениями здесь будет выведено уравнение, позволяющее количественно оценить величину сдвига и провести сравнение с экспериментом. На основе результатов, полученных в первой части раздела, затем в общем виде будет проведено вычисление сдвига волновых чисел поглощения или испускания. В конце раздела мы рассмотрим некоторые приложения теории и обсудим также ряд предшествующих работ. [c.180]
Выбор повторяющихся объемов в полостях цеолитов и силовых центров в их решетке. Потенциалы межмолекулярного взаимодействия с цеолитом в атом-ионном приближении с учетом индукционного электростатического притяжения и зависимость потенциала от положения молекулы в полости. Полузмпирический расчет константы Генри для адсорбции цеолитами благородных газов, алканов и ненапряженных цикланов. Расчет константы Генри для адсорбции цеолитом полярных молекул в атом-ионном приближении и в приближении точечных диполей и квадруполей. Расчеты для неорганических полярных молекул, этилена и бензола. Хроматоскопическая оценка квадрупольного момента циклопропана. Расчеты для адсорбции си-лнкалитом и возможности расчета для аморфных кремнеземов. [c.205]
В дальнейшем при рассмотрении различных составляющих ван-дер ваальсовых взаимодействий мы ограничимся дипольным приближением, уподобляя молекулы точечным диполям. Более строгий подход требует, однако, учета не только дипольного вклада в общий создаваемый молекулой потенциал, но также вкладов, обусловленных наличием у молекулы электрических моментов (мультипольных моментов) более высокого, порядка квадрупольного момента, октупольиого и т. д., причем вклад этих членов тем больше, чем меньше расстояние до молекулы. [c.275]
На рис. IV. 9 схематически представлены эффекты магн ной анизотропии еш,е ряда заместителей по данным эксперим тальных наблюдений. Нужно подчеркнуть, что такие диагр мы позволяют делать только качественные предсказания, всегда пригодны и количественные оценки по уравнению (IV. так как с моделью точечных диполей, лежаш,ей в его оснс связаны грубые приближения. Помимо этого во многих случ нет данных о магнитной анизотропии связей, а значения, пользуемые для связей С—Н, С—С и С=С (Ахс-н = Лхс-с=140, А7с=с= 340-10-3 м /молекула), до сих поре жат предметом споров. [c.92]
Стрелки указывают иа направление сахариофосфатной цепи от атома Сд дезоксирибозы к атому Сд. а — приближение молекулярных точечных диполей [67]. б — приближение монополей и молекулярной поляризуемости 68], в — приближение монополей и поляризуемостей связей [69 , г — то же, что и в, но с учетом энергии отталкивания [70], энергии обменного взаимодействия [74]. е — по данным [73] без учета поляризационной энергии. [c.505]
Таким образом, электрическое поле в мосте расположения молекулы растворенного вещества зависит от свойств растворителя. /Келая выразить поляризацию растворителя в виде функции его объемных свойств, т. е. в виде функции диэлектрической про-ницае.мости и показателя преломления п, мы сделаем определенные приближения, которые используются так/ке в теории Онзагера, позволяющей находить постоянные дипольные моменты из измерений диэлектрической постоянной [23, 24]. Указанные приближения состоят в следующем (1) растворитель рассматривается как однородная изотропная среда (2) молекула растворенного вещества считается помещенной в полость, вырезанную в растворителе (3) нолость считается сферической радиуса а (4) дипольный момент молекулы анпроксимируется точечным диполем, помещенным в центре сферы. [c.279]
Усложненный вариант анализа такого типа — учет эффектов критических точек (так называемый метод анализа критических точек ). Теория колебаний кристаллической решетки с поляризующимися атомами рассматривалась Каули (1962). Уравнения, решение которых дает Зр собственных значений и собственных векторов фононов для данного волнового вектора (р — число атомов в элементарной ячейке), включали матрицы силовых постоянных, учитывающих взаимодействие различных ячеек. Силы дальнодействия аппроксимировались кулонов-скими взаимодействиями точечных зарядов и точечных диполей, которые легко оценить. Для малых расстояний, когда такое приближение не выполняется, взаимодействия оценивались эмпирически. Значения соответствующих силовых постоянных (по предположению не зависящих от волнового вектора) подбирались так, чтобы получить согласие с экспериментальными данными, например с значениями диэлектрической проницаемости и константы упругости. [c.233]
Впервые вопрос о количественном вкладе различных сил, определяющих конформацию, в полную энергию полинуклеотида был поставлен в работе Де Во и Тиноко 130]. Невалентные взаимодействия оценивались весьма сложным и спорным образом, но полученные значения по порядку величины сопоставимы с результатами более поздних работ. Вычисление электростатической энергии проводилось в диполь-дипольном приближении, причем точечными диполями служили целые осногания. Величина изменения энтропии растворения (А5 = +28 э. е. на моль) была взята авторами из работы Козмана [31], изучавшего растворение бензола в воде. Изл1енение конфигурационной энтропии рассчитывалось по формуле А = Я lnZ, где 7 — статистическая сумма, и составляет по разным подсчетам —4,6 или —13,1 э. е., в зависимости от числа устойчивых конформационных состояний при вращении вокруг одинарных связей в полинуклеотиде. [c.412]
В последующих многочисленных работах [32—35] количественные оценки, сделанные Де Во и Тиноко, неоднократно критиковались, в частности все авторы указывали на недопустимость приближения точечных диполей и проводили учет кулоновских взаимодействий, центрируя заряды ка атомах оснований. Корректность той или иной параметризации для различных составляющих свободной энергии полинуклеотида и в настоящее время не может быть доказана с определенностью. Между тем основные идеи были высказаны именно Де Во и Тиноко и ими же теоретически было установлено наличие сильных стэкинг-взаимодей-ствий, стабилизирующих структуру однотяжевых и двухтяжевых полинуклеотидов, в то время как водородные связи, на которых основывалась ьюдель Уотсона и Крика, играют второстепенную роль. Анализируя результаты расчетов различных авторов, можно от.метить, что хотя между ними нет количественного согласия, качественный вывод Де Во и Тиноко о доминирующей роли стэ-кинг-взаимодействий в стабилизации конформаций дикулеозид-фосфатов, олигомеров, а также однотяжевых и двухтяжевых полинуклеотидов разделяется всеми авторами. [c.412]
Следует обратить внимание на появление множителя перед знаком суммы. Этот множитель обусловлен наличием сильной связи между двумя радикальными центрадш. Если в спектре парамагнитного центра присутствуют константы, в 2 раза меньшие ожидаемых, то это может служить указанием на то, что наблюдаемый спектр обусловлен радикальными парами. В случае радикальных пар размер области делокализации неспаренчых электронов обычно много меньше г р, поэтому с хорошей точностью можно считать, что система обладает аксиальной симлгетрией, т, е. Р [c.155]
Однако в большинстве случаев для однозначной идентификации пар необходимо враш,ать кристалл по крайней мере в двух плоскостях. В 7-облученных монокристаллах диметилглиоксима, например, образуется семь типов пар. Использованные в работе [95] моноклинные кристаллы были вытянуты вдоль кристаллографической оси с. В качестве осей враш,ения были выбраны с и а с. Оказалось, что величина тонкого расш,епления в зависимости от угла поворота удовлетворительно описывается формулой (3.197). На рис. 3.57 приведены экспериментальные зависимости D от 0. Зная положение всех возможных радикальных центров (неснаренный электрон локализован на связи N—О), можно вычислить угловые зависимости для всех неэквивалентных пар. Как видно из рис. 3.57, все серии экспериментальных точек ложатся на расчетные кривые, за исключением близкой пары с Гср = = 3,2 A, для которой приближение точечных диполей может быть некорректным. Таким образом были найдены Гср и ориентации шести магнитно-неэквивалентных пар. [c.156]
Глазное яблоко расположено в глазной орбите и окружено мышечной и жировой тканью, котораи имеет, как правило, меньшую удельную электрическую проводимость, чем внутренняя область глаза (рис. 2.46). Сетчатая оболочка, или сетчатка, образует заднюю внутреннюю стенку глазного яблока и состоит в основном из пигментного эпителия и нейросенсорных слоев. В результате биохимических процессов, происходящих в клетках пигментного эпителия, фоторецепторах и некоторых других клетках, в сетчатке протекают токи, т.е. возникают биоэлектрические генераторы, поддерживающие на противопо ложных сторонах сетчатки разность потенциалов порядка 100 мВ. Ин тенсивность этих генераторов зависит от условий освещения сетчатки По своей структуре клеточные генераторы сетчатки близки к диполям ориентированным по нормали к ее поверхности [6]. Если рассматри вается суммарное электромагнитное поле, генерируемое всей сетчат кой в окружающей среде, то в качестве эквивалентного генератора мож но рассматривать генераторный двойной слой на поверхности, аппрок симирующей сетчатку. Для приближенных расчетов магнитного поля глаза у поверхности головы иногда используют еще более простой эквивалентный генератор – точечный диполь, расположенный в центре сетчатки [72, с. 341]. [c.143]
В возбужденном миокарде всегда имеются много диполей (назовем их элементарными). Потенциал поля каж-цого диполя в неограниченной среде подчиняется уравнению (9.4). При изучении потенциалов на значительном удалении от сердца, когда выполняется условие г первый член правой части уравнения (9.4) намного превосходит остальные. Поэтому в первом приближении вторым и последующими членами можно пренебречь. Это заведомо справедливо в случае точечных диполей, у которых 1- 0. Первый член в правой части уравнения (9.4) именуют дипольным потенциалом (потенциалом точечного диполя). Отметим, что этот потенциал любого /-того элементарного диполя пропорционален Dj os aj — модуль вектора Dj), т. е. проекции вектора дипольного момента на прямую, соединяющую начало диполя и точку измерения потенциала. [c.177]
С другой стороны, в первом приближении можно представить внешнее поле поляризованного капилляра как поле диполя, образованного двумя точечными зарядами +е, находящимися на расстоянии 21 друг от друга с дипольным моментом М = 2е 1 = = 2еМйУ1 = РУ. [c.137]
КРИСТ АЛЛ Й ЧЕСКОГО ПОлЯ ТЕОРИЯ, квантовохим. теория, в к-рой низшие по энергии состояния молекулы описываются как состояния одного атома (иона), находящегося в электростатич. поле, созданном остальными частицами. Как правило, К. п. т. применяется к координац. соед., кристаллам и др. системам, в структуре к-рых можно выделить центр, атом и окружающие его ионы или молекулы (в случае координац. соед. -лиганды). Лиганды моделируют системой точечных зарядов или диполей, а создаваемое ими электростатич. поле рассматривают по аналогии с внутрикрнсталлич. полем, к-рое обусловлено положит, и отрицат. зарядами ионов в кристалле. Поэтому такое приближение наз, теорией кристаллич. поля. [c.533]
Диполь-дипольное приближение было использовано Брантом и Флори в расчете энергии электростатических взаимодействий полипептидной цепи [86]. Предполагалось, что вектор эффективного дипольного момента пептидной группы равен по абсолютной величине 3,7 D и проходит через центр связи N- (O), образуя с ней угол 56°. Однако учет электростатических взаимодействий с помощью дипольных моментов неудовлетворителен при небольших расстояниях. Было показано, что при (/, у/) длина диполя) такое приближение приводит к результатам, существенно отличающимся от наблюдаемых экспериментально. Поскольку в конформационном анализе молекул рассматриваются взаимодействия атомов или атомных групп главным образом на близких расстояниях, то условие (г,у/) дипольное приближение использовать нельзя. Монопольный подход позволяет точнее рассчитывать энергию электрических взаимодействий. Но здесь встает вопрос принципиального порядка, касающийся правомерности самого классического подхода к решению обсуждаемой задачи, точнее, физического смысла аппроксимации размазанных в пространстве электронных облаков точечными зарядами. [c.117]
Мы предполагали, что поверхность силикагеля предельно заполнена гидроксильными группами, которые не позволяют адсорбированным молекулам приблизиться к поверхности силикатного скелета. Тогда можно считать, что силовое поле в адсорбированном слое в первом приближении определяется только наличием гидроксильных групп. Киселев и Пошкус [14] оценили величину дипольного момента поверхностной ОН-группы и получили 1,55 дебаев (направление диполя от водородного к кислородному атому). Поле такого диполя можно заменить полем двух точечных зарядов а>1 и ( 2, равных по величине ( i = — удаленных друг от друга на 0,97 A. [c.41]
Характер полярности связи определяется по знакам эффективных зарядов атомов. При сравнении величин, вычисленных по Дель Ре, с данными табл. 8 (стр. 77), полученными из опытных значений дипольных моментов, обнаруживается хорошая сходимость соответствующих моментов связей. Это позволяет рассматривать метод расчета моментов связей, пренебрегающий учетом атомных и гомополярных диполей, а также диполей неподеленных электронных пар, как достаточно удовлетворительное, хотя и весьма грубое приближение. Некоторое теоретическое обоснование этому и вообще применимости приближения точечного распределения зарядов в молекуле для расчетов дипольных моментов дано Липскомбом и сотрудниками [26]. [c.73]
Теория поля лигандов применяется для исследования электронной структуры соединений переходных металлов. В этом приближении донорные атомы схематически заменяются точечными зарядами ИЛИ диполями. Само название этой теории указывает на ее происхождение — она была развита на основе теории электронных состояний в кристаллах соединений переходных металлов (Бете, 1929 г.). СЗсновные представления этой теории можно проиллюстрировать следующим примером. Титан в комплексной частице [TiFe] находится в трехвалентном состоянии Ti(III). Таким образом, этот центральный ион имеет один электрон на одной из пяти Зй -орбиталей, каждая из которых соответствует иному значению квантового числа irii. У изолированного иона энергия [c.40]
В качестве источника поля служит либо ион, если молекула электролита диссоциирована, либо полюса диполя молекулы непродиссоциированной соли, т. е. любые произвольно распределенные заряды являются суперпозицией полей Кулона точечных зарядов. Тогда в первом приближении для заряда е, симметрично расположенного в сферической полости, образованной молекулами среды радиуса г, эта энерпта определяется формулой [c.166]
Первый член в (2.7) отвечает приближению, когда весь заряд считается стянутым в начало координат, т. е. система зарядов за-мепепа одним суммарным точечным зарядом. Второй член определяется диполы-шм моментом системы и убывает как 1/Ц . Он пропорционален косинусу угла между с1 и В, т. е. потенциал максимален в направлении вектора дипольпого момента. Если система зарядов нейтральна, то член с дипольным моментом является [c.28]
Дипольный момент – применение, определение, примеры, расчет
Что такое дипольный момент в химии?
Дипольный момент в химии выражает полярный характер или полярность молекул. Произведение заряда и расстояния между атомами в химической связи определяет термин дипольный момент. Если + q количество положительного заряда, разделенное -q количеством отрицательного заряда расстоянием связи l, то дипольный момент (μ) полярной молекулы = q × l. Совершенно неполярные молекулы, такие как водород, кислород и азот, имеют нулевой дипольный момент, а полярные молекулы, такие как вода, аммиак и метан, имеют положительные значения.Это инструмент, используемый для расчета процентного содержания ионов, электрической поляризации и остаточного заряда на атомах молекул
.Что такое полярные молекулы?
Когда центр тяжести положительного заряда не совпадает с центром тяжести отрицательного заряда, в молекулах возникает полярность. Эти молекулы называются полярными молекулами. Хлороводород, вода, метилхлорид и бензилхлорид являются примерами полярных молекул.
Единица дипольного момента
В системе CGS заряд выражается в esu, а длина связи – в см.Следовательно, единицей измерения дипольного момента является esu cm. Заряд составляет порядка 10 -10 esu, а расстояние разделения составляет порядка 10 -8 см. Следовательно, порядок μ составляет 10 -18 esu cm. Эта величина называется 1 Дебай. Следовательно, 1 Дебай = 10 -18 esu cm.
В системе СИ заряд выражается в кулонах, а длина – в метрах. Следовательно, единицей дипольного момента в системе СИ является кулоновский метр.
От дебая до кулонометра
В системе CGS μ = 4.8 × 10 -10 × 10 -8 esu cm = 4.8 Дебай. В системе СИ μ = 1,6 × 10 -19 × 10 -10 кулон м = 16 × 10 -30 кулон м. Следовательно, 4,8 Дебая = 16 × 10 -30 кулон м. Сформируйте приведенную выше формулу: 1 Дебай = 3,336 × 10 -30 кулон м.
Приложение дипольного момента
Используется для расчета процентного содержания ионов, угла связи, электрической поляризации и остаточного заряда атомов в молекулах.Это также помогает определить размер или форму молекул и расположение химических связей в молекулах.
Ионный характер в процентах
Данные дипольного момента используются для расчета процентного ионного характера ковалентных или ионных гетероядерных двухатомных молекул. Рассмотрим молекулу AB, имеющую наблюдаемый дипольный момент = μ obs и длину связи l см. Если общая пара находится в середине атомов, связь будет чисто ковалентной, а процентный ионный характер равен нулю.Но если связь на 100% ионная, а B более электроотрицательный, чем A. Следовательно, A несет единичный положительный заряд, а B несет единичный отрицательный заряд.
Формула процентного содержания ионов
В этом случае μ AB будет, μ ionic = e × l = 4,8 × 10 -18 esu cm. Но μ AB не является ни нулевым, ни μ ионным .
Ионный характер HCl в процентах
Если рассматривать HCl как чисто ионное соединение, заряд по водороду и хлору = 4.8 × 10 -10 esu и длина связки = 1,27 × 10 -8 см. Следовательно, дипольный момент HCl, μ ионный = e × l = 4,8 × 10 -10 × 1,27 × 10 -8 esu см. Расчетный или наблюдаемый дипольный момент = 1,03 Дебая = 1,03 × 10 -18 esu см. Следовательно, процентный ионный характер HCl = (µ obs / µ ionic ) × 100 = (1,03 × 10 -18 / 4,8 × 10 -10 × 1,27 × 10 -8 ) × 100 = 16.89.
Формула электрической поляризации
При изучении химии формула наведенной электрической поляризации используется для вычисления радиуса молекул.Формула индуцированной электрической поляризации молекул:
При NTP M / ρ = молярный объем или плотность = 22400 см3 / моль, а для сферической молекулы α i = r 3 . Следовательно, r 3 = (22400 / 4πN 0 ) (D 0 -1) = 2,94 × 10 -21 (D 0 -1). Следовательно, зная значение емкости, мы можем легко определить радиус молекулы.
Примеры дипольного момента
Он используется для определения структуры, угла связи, энергии связи и полярности различных молекул в химии.Одноатомные благородные газы и бензол неполярны, потому что заряд составляющего атома распределен симметрично.
Примеры гомоядерных двухатомных молекул
Гомоядерные двухатомные молекулы, такие как азот, кислород и хлор, имеют нулевой дипольный момент из-за симметричного распределения заряда и аналогичной электроотрицательности и энергии ионизации.
Примеры двухатомных гетероядерных молекул
Бромистый водород и иодистый водород имеют ненулевые дипольные моменты, что указывает на несимметричное распределение заряда между двумя связующими атомами в молекулах.Из-за разницы в электроотрицательности составляющих атомов в гетероядерных двухатомных молекулах всегда полярны. Следовательно, электронная пара не в равной степени разделяется на гидридизированной орбитали и смещена к более электроотрицательному атому. Следовательно, μ HCl = 1,03 Дебая, μ HBr = 0,79 Дебая, μ HI = 0,38 Дебая, μ HF = 2,00 Дебая.
Дипольный момент CO
Разница в электроотрицательности углерода и кислорода в CO очень велика, но дипольный момент монооксида углерода очень низок.Это предполагает, что плотность заряда в атоме кислорода каким-то образом передается атому углерода. Следовательно, СО образует координированную ковалентную связь, направленную к атому углерода, что снижает полярность.
Как рассчитать дипольный момент?
Диоксид углерода (CO 2 ), хлорид бериллия (BeCl 2 ), хлорид олова (SnCl 2 ) имеют нулевой дипольный момент, что указывает на симметричную линейную структуру молекул. В CO 2 одна связь углерод-кислород отменяет момент связи другой связи углерод-кислород.
Что такое момент облигации?
Электрический момент, связанный со связью, возникающей из-за разницы электроотрицательностей, называется моментом связи (м). В молекуле векторное сложение моментов связи, используемое для расчета μ. Следовательно, μ 2 = m 1 2 + m 2 2 + 2m 1 m 2 Cosθ, где m 1 и m 2 – моменты сцепления, выступающие на угол θ.
Расчет связующего момента и дипольного момента помогает найти валентный угол CO 2 , H 2 O, H 2 S, SO 2 и т. Д.Для CO 2 µ = 0 и m 1 = m 2 = m. Следовательно, 0 = 2m 2 (1 + cosθ) или θ = 180 °. Для молекул H 2 O, H 2 S и SO 2 θ <180 ° Следовательно, эти молекулы неполярны, поскольку имеют нелинейную структуру.
Молекула | Дипольный момент (Дебай) | Соединительный уголок |
CO 2 | 0 | 180 ° |
H 2 O | 1.84 | 105 ° |
H 2 S | 0,94 | 97 ° |
BeCl 2 | 0 | 180 ° |
СО 2 | 1,61 | 119 ° |
Дипольный момент молекулы воды
Для воды (H 2 O) дипольный момент (μ воды ) = 1,84 Дебая и момент связи (m OH ) = 1,60 Дебая. Следовательно, (1.84) 2 = 2 (1,60) 2 (1 + cosθ). Составьте указанную выше формулу θ = 105 °. Следовательно, вклад несвязывающих электронов в общий дипольный момент включен в связывающий момент воды.
Дипольный момент BF
3 и BCl 3Трихлорид бора (BCl 3 ), трифторид бора (BF 3 ) представляют собой четырехатомные соединения с нулевым дипольным моментом, что указывает на их правильную плоскую структуру.
На приведенном выше рисунке три атома галогена находятся на плоскости в углу равностороннего треугольника, а атом бора – на пересечении медиан.Следовательно, μ net для BCl 3 и BF 3 равно нулю.
Дипольный момент NH
3 и PH 3Другие типы молекул, такие как аммиак (NH 3 ) и фосфин (PH 3 ), полярны, где μ ≠ 0 указывает на то, что молекула имеет пирамидальную структуру. Следовательно, три атома водорода находятся на плоскости, а атом азота или фосфора на вершине пирамиды в молекуле NH 3 или PH 3 .
Дипольный момент НФ
3NF 3 показывает очень маленький момент связи, хотя есть большая разница в электроотрицательности и сродстве к электрону между атомами азота и фтора и аналогичной структурой NH 3 . Такое низкое значение µ в NF 3 объясняется тем, что результирующий момент связи трех связей азот-фтор действует в направлении, противоположном направлению неподеленной пары, расположенной у атома азота.Но в NH 3 результирующий момент связи действует в том же направлении, что и момент электронов неподеленной пары.
Пента-атомная молекула
Метан (CH 4 ), четыреххлористый углерод (CCl 4 ), хлорид платины (PtCl 4 ) являются примерами пятиатомных молекул, имеющих нулевой дипольный момент. Это говорит о том, что это либо правильные четырехгранные, либо квадратно-плоские конструкции. Но полярные молекулы этого типа имеют пирамидальную структуру.
Дипольный момент метана
Для расчета дипольного момента метана обсудим структуру метана.В молекуле метана электронная конфигурация валентной оболочки центрального атома углерода 2s 2 2p 2 . Следовательно, атом углерода в метане sp 3 гибридизовался с образованием правильной тетраэдрической структуры с углом каждой H-C-H = 109 ° 28ˊ. Электрический момент, связанный с группой, называется групповым моментом. Это зависит от расположения связей в группах. Разница в электроотрицательности составляющих атомов, образующих связи в группе.
Можно показать, что групповой момент метильной группы (m Ch4 ) идентичен моменту связи углеродной водородной связи (m CH ).Исходя из структуры и момента сцепления, м Ch4 = 3 м CH × Cos (180 ° -109 ° 28 ՛) = 3 м CH Cos 70 ° 32 ՛ = 3 м CH × (1/3 ) = m CH . Следовательно, два момента связи компенсируют друг друга, чтобы показать нулевой дипольный момент в молекуле CH 4 . Его также можно рассчитать другими методами, µ метан = m CH (1 + 3 Cos 109 ° 28 ՛) = 0.
Измерение дипольного момента
Дипольный момент CCl
4Аналогичным расчетом можно показать, что m CCl3 = m CCl = m в хлороформе (CCl 4 ).Следовательно, чистый дипольный момент для молекулы CCl 4 (μ хлороформа ) = 2m 2 (1 + Cosθ) = 0, где Cosθ = Cos180 ° = -1.
Дипольный момент хлорметана (CH
3 Cl)Мы знаем, μ 2 = m 1 2 + m 2 2 + 2 m 1 m 2 Cosθ. Но для дихлорметана (CH 3 Cl) θ = 0 °, следовательно, Cosθ = 1. Следовательно, μ хлорметан = (m 1 + m 2 ) = (1.5 D + 0,4 D) = 1,9 D
Дипольный момент CHCl
3Аналогично, для трихлорметана (CHCl 3 ) θ = 0 °, следовательно, Cosθ = 1. Следовательно, μ CHCl3 = (m 1 + m 2 ) = (1,5 D + 0,4 D) = 1,9 D.
Дипольный момент углеводородов
Аналогичный расчет выполняется для μ углеводорода, такого как этилен, пропилен, бутилен и т. Д., И спирта в органической химии. Момент связи м OH = 1,6, м C-O = 0.7, м Ч4 = м СН = 0,4 Дебая. Следовательно, результирующий дипольный момент метилового спирта = 1,56, а наблюдаемое значение = 1,65 дебай.
Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie
Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.
Настройка вашего браузера для приема файлов cookie
Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно.Ниже приведены наиболее частые причины:
- В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки вашего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
- Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
- Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
- Дата на вашем компьютере в прошлом.Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
- Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.
Почему этому сайту требуются файлы cookie?
Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу.Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.
Что сохраняется в файле cookie?
Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.
Как правило, в файле cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта.Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.
Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie
Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.
Настройка вашего браузера для приема файлов cookie
Существует множество причин, по которым cookie не может быть установлен правильно.Ниже приведены наиболее частые причины:
- В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки вашего браузера, чтобы он принимал файлы cookie, или чтобы спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
- Ваш браузер спрашивает вас, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались. Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файлы cookie.
- Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Если вы подозреваете это, попробуйте другой браузер.
- Дата на вашем компьютере в прошлом.Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы исправить это, установите правильное время и дату на своем компьютере.
- Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie. Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.
Почему этому сайту требуются файлы cookie?
Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу.Чтобы предоставить доступ без файлов cookie потребует, чтобы сайт создавал новый сеанс для каждой посещаемой страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.
Что сохраняется в файле cookie?
Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в cookie; никакая другая информация не фиксируется.
Как правило, в файле cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта.Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, пока вы не введете его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступа к остальной части вашего компьютера, и только сайт, который создал файл cookie, может его прочитать.
Расчет дипольного момента перехода флуоресцентных белков – в сторону эффективной передачи энергии
Фёрстеровский резонансный перенос энергии (FRET) между флуоресцентными белками (FP) широко используется для конструирования флуоресцентных сенсорных белков, для изучения внутриклеточных белок-белковых взаимодействий и для мониторинга конформационных изменений в многодоменных белках.Хотя FRET сильно зависит от ориентации дипольных моментов перехода (TDM) донорных и акцепторных флуорофоров, эта ориентационная зависимость в настоящее время не учитывается при разработке сенсоров FRET. Точно так же исследования, в которых используется FRET для получения структурных ограничений, обычно предполагают, что κ 2 составляет 2/3, или используют TDM зеленого флуоресцентного белка, поскольку это единственный FP, для которого TDM был определен экспериментально. Здесь мы использовали методы теории функционала плотности, зависящей от времени (TD-DFT), чтобы рассчитать TDM для полного списка обычно используемых флуоресцентных белков.Метод был проверен на более высоких уровнях расчетов. Проверка с использованием модельных соединений и экспериментально определенного TDM GFP показывает, что TDM в основном определяется структурой π-конъюгированного флуорофора и нечувствителен к неконъюгированным боковым цепям или окружающему белку. Наши расчеты не только обеспечивают TDM для большинства используемых в настоящее время FP, но также предлагают эмпирическое правило, которое можно использовать для получения TDM для недавно разработанных флуоресцентных белков в будущем.
У вас есть доступ к этой статье
Подождите, пока мы загрузим ваш контент… Что-то пошло не так. Попробуйте снова?Вычисление дипольных моментов белков.
Biophys J. 1995 Oct; 69 (4): 1344–1354.
Кафедра химии и биохимии Калифорнийского университета в Сан-Диего, Ла-Хойя 92093-0365, США.
Эта статья цитируется в других статьях в PMC.Abstract
Описывается простая и выполнимая с вычислительной точки зрения процедура для расчета суммарных зарядов и дипольных моментов белков при произвольных pH и солевых условиях. Метод предназначен для получения данных, которые можно сравнить с результатами экспериментов по переходному электрическому дихроизму на растворах белков. Процедура состоит из трех основных этапов: (i) расчет собственных энергий и энергий взаимодействия для ионизируемых групп в белке с использованием конечно-разностного метода Пуассона-Больцмана, (ii) определение положения центра диффузии (до которого рассчитанный дипольный момент относится) и тензор коэффициента экстинкции для белка, и (iii) создание равновесного распределения состояний протонирования белка с помощью процедуры Монте-Карло, из которого средние и среднеквадратичные дипольные моменты и оптические анизотропии рассчитаны.Процедура применяется к 12 белкам. Показано, что он дает гидродинамические и электрические параметры белков, хорошо согласующиеся с экспериментальными данными.
Полный текст
Полный текст доступен в виде отсканированной копии оригинальной печатной версии. Получите копию для печати (файл PDF) полной статьи (1,9M) или щелкните изображение страницы ниже, чтобы просмотреть страницу за страницей. Ссылки на PubMed также доступны для Избранные ссылки .
Избранные ссылки
Эти ссылки находятся в PubMed.Это может быть не полный список ссылок из этой статьи.
- Antosiewicz J, McCammon JA, Gilson MK. Прогнозирование pH-зависимых свойств белков. J Mol Biol. 1994 6 мая; 238 (3): 415–436. [PubMed] [Google Scholar]
- Антосевич Дж., Поршке Д. Природа дипольных моментов белков: экспериментальный и расчетный постоянный диполь альфа-химотрипсина. Биохимия. 1989 26 декабря; 28 (26): 10072–10078. [PubMed] [Google Scholar]
- Антосевич Дж., Поршке Д.Электростатика гемоглобинов на основе измерений электрического дихроизма и компьютерного моделирования. Биофиз Дж. 1995 Февраль; 68 (2): 655–664. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [Google Scholar]
- Barlow DJ, Thornton JM. Распределение заряженных групп в белках. Биополимеры. 1986 сентябрь; 25 (9): 1717–1733. [PubMed] [Google Scholar]
- Брюн Д., Ким С. Прогнозирование коэффициентов диффузии белков. Proc Natl Acad Sci U S. A. 1993, 1 мая; 90 (9): 3835–3839. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [Google Scholar]
- Brünger AT, Karplus M.Положение полярного водорода в белках: эмпирическое распределение энергии и сравнение дифракции нейтронов. Белки. 1988. 4 (2): 148–156. [PubMed] [Google Scholar]
- Колонна-Чезари Ф., Перахиа Д., Карплюс М., Эклунд Х., Браден К.И., Тапиа О. Междоменное движение в алкогольдегидрогеназе печени. Структурно-энергетический анализ на изгиб шарнира. J Biol Chem. 1986, 15 ноября; 261 (32): 15273–15280. [PubMed] [Google Scholar]
- Даймонд Р. Уточнение структуры лизоцима куриного яичного белка в реальном пространстве.J Mol Biol. 1974 25 января; 82 (3): 371–391. [PubMed] [Google Scholar]
- Дикманн С., Хиллен В., Юнг М., Уэллс Р.Д., Пёршке Д. Электрические свойства и структура фрагментов рестрикции ДНК по результатам измерений электрического дихроизма. Biophys Chem. 1982 Май; 15 (2): 157–167. [PubMed] [Google Scholar]
- Дейкстра Б.В., Калк К.Х., Хол В.Г., Дрент Дж. Структура бычьей панкреатической фосфолипазы А2 при разрешении 1,7А. J Mol Biol. 1981 25 марта; 147 (1): 97–123. [PubMed] [Google Scholar]
- Drenth J, Hol WG, Jansonius JN, Koekoek R.Сравнение трехмерных структур субтилизина BPN ‘и субтилизина novo. Колд Спринг Харб Symp Quant Biol. 1972; 36: 107–116. [PubMed] [Google Scholar]
- Гарсия де ла Торре Дж. Г., Блумфилд, штат Вирджиния. Гидродинамические свойства сложных жестких биологических макромолекул: теория и приложения. Q Rev Biophys. 1981 Февраль; 14 (1): 81–139. [PubMed] [Google Scholar]
- Гилсон М.К. Множественное титрование и молекулярное моделирование: два быстрых метода вычисления энергии и сил для ионизируемых групп в белках.Белки. 1993 Март; 15 (3): 266–282. [PubMed] [Google Scholar]
- Горбунов MJ. Взаимодействие белков с гидроксиапатитом. I. Роль заряда и структуры белка. Анальная биохимия. 1984 Февраль; 136 (2): 425–432. [PubMed] [Google Scholar]
- Hardman KD, Ainsworth CF. Структура конканавалина А при разрешении 2,4А. Биохимия. 1972, 19 декабря; 11 (26): 4910–4919. [PubMed] [Google Scholar]
- Hol WG. Роль диполя альфа-спирали в функции и структуре белка. Prog Biophys Mol Biol.1985. 45 (3): 149–195. [PubMed] [Google Scholar]
- Хаулин Б., Мосс Д.С., Харрис Г.В. Сегментированное анизотропное уточнение бычьей рибонуклеазы А с применением твердотельной модели TLS. Acta Crystallogr A. 1 декабря 1989 г .; 45 (Pt 12): 851–861. [PubMed] [Google Scholar]
- Keefe SE, Grant EH. Дипольный момент и время релаксации рибонуклеазы. Phys Med Biol. 1974 Сен; 19 (5): 701–707. [PubMed] [Google Scholar]
- Кирквуд Дж. Г., Шумакер Дж. Б.. Влияние флуктуаций дипольного момента на диэлектрическую проницаемость белков в растворе.Proc Natl Acad Sci U S. A. 1952 Oct; 38 (10): 855–862. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [Google Scholar]
- Klapper I, Hagstrom R, Fine R, Sharp K, Honig B. Фокусировка электрических полей в активном центре Cu-Zn супероксиддисмутазы: влияние ионной силы и амино -кислая модификация. Белки. 1986 Сен; 1 (1): 47–59. [PubMed] [Google Scholar]
- Маламуд Д., Драйсдейл Дж. У. Изоэлектрические точки белков: таблица. Анальная биохимия. 1 июня 1978 г .; 86 (2): 620–647. [PubMed] [Google Scholar]
- Мэтью Дж. Б., Ханания Г. И., Гурд FR.Электростатические эффекты в гемоглобине: равновесие ионов водорода в дезокси- и оксигемоглобине человека A. Биохимия. 1979 15 мая; 18 (10): 1919–1928. [PubMed] [Google Scholar]
- Orttung WH. Анизотропия протонных флуктуаций и эффект Керра белковых растворов. Теоретические соображения. J. Phys Chem. 1968 ноябрь; 72 (12): 4058–4066. [PubMed] [Google Scholar]
- Orttung WH. Расчет среднеквадратичного дипольного момента и анизотропии протонных флуктуаций гемоглобина при низкой ионной силе.J. Phys Chem. 1969 Февраль; 73 (2): 418–423. [PubMed] [Google Scholar]
- Phillips SE, Schoenborn BP. Дифракция нейтронов выявляет водородную связь кислород-гистидин в оксимиоглобине. Природа. 2 июля 1981 г., 292 (5818): 81–82. [PubMed] [Google Scholar]
- Пёршке Д. Электрические, оптические и гидродинамические параметры лакового репрессора по измерениям электрического дихроизма. Высокий постоянный дипольный момент, связанный с белком. Biophys Chem. 1987 ноя; 28 (2): 137–147. [PubMed] [Google Scholar]
- Porschke D, Antosiewicz J.Постоянный дипольный момент тРНК и изменение их структуры в растворе. Biophys J., август 1990; 58 (2): 403–411. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [Google Scholar]
- Porschke D, Tovar K, Antosiewicz J. Структура репрессора Tet и комплексов репрессор-оператор Tet в растворе на основе электрооптических измерений и гидродинамического моделирования. Биохимия. 28 июня 1988 г .; 27 (13): 4674–4679. [PubMed] [Google Scholar]
- Rees DC, Lewis M, Lipscomb WN. Уточненная кристаллическая структура карбоксипептидазы А при 1.54 Разрешение. J Mol Biol. 5 августа 1983 г .; 168 (2): 367–387. [PubMed] [Google Scholar]
- Ричардс FM. Площади, объемы, упаковка и состав белка. Анну Рев Биофиз Биоенг. 1977; 6: 151–176. [PubMed] [Google Scholar]
- Rizzo V, Schellman JA. Матричный метод расчета спектров линейного и кругового дихроизма нуклеиновых кислот и полинуклеотидов. Биополимеры. 1984 Март; 23 (3): 435–470. [PubMed] [Google Scholar]
- Шайдер В. Диэлектрическая релаксация молекул с флуктуирующим дипольным моментом.Biophys J. 1965 сентябрь; 5 (5): 617–628. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [Google Scholar]
- Шлехт П. Диэлектрические свойства гемоглобина и миоглобина. II. Дипольный момент миоглобина кашалота. Биополимеры. 1969. 8 (6): 757–765. [PubMed] [Google Scholar]
- Такашима С. Использование базы данных белков для вычисления дипольных моментов нормальных и аномальных гемоглобинов. Biophys J., 1993, май; 64 (5): 1550–1558. [Бесплатная статья PMC] [PubMed] [Google Scholar]
- Такашима С., Асами К.Расчет и измерение дипольного момента малых белков: использование базы данных белков. Биополимеры. 1993, январь, 33 (1): 59–68. [PubMed] [Google Scholar]
- Танфорд С., Роксби Р. Интерпретация кривых титрования белков. Приложение к лизоциму. Биохимия. 1972 г., 23 мая; 11 (11): 2192–2198. [PubMed] [Google Scholar]
- Цукада Х., Блоу Д.М. Структура альфа-химотрипсина уточнена при разрешении 1,68 А. J Mol Biol. 1985, 20 августа; 184 (4): 703–711. [PubMed] [Google Scholar]
- Ван Д., Боде В., Хубер Р.Химотрипсиноген крупного рогатого скота. Рентгеновский анализ кристаллической структуры и уточнение новой кристаллической формы с разрешением 1,8 А. J Mol Biol. 5 октября 1985 г., 185 (3): 595–624. [PubMed] [Google Scholar]
- Уорвикер Дж., Уотсон ХК. Расчет электрического потенциала в щели активного центра за счет диполей альфа-спирали. J Mol Biol. 5 июня 1982 г., 157 (4): 671–679. [PubMed] [Google Scholar]
Статьи из Biophysical Journal предоставлены здесь любезно Биофизическое общество
Как рассчитать дипольный момент молекул? | по темам химии | Bond polarty
Оценка и интерпретация дипольного момента ковалентных молекул является важным инструментом в атаке молекулярной структуры.Он помогает определить размер и форму молекулы, пространственное расположение химических связей, частичный ионный характер связей, остаточный заряд на атомах молекул и т. Д.
Химия дипольных моментов
Молекулы состоят из частично заряженных ядра и отрицательно заряженные электронные частицы, распределенные в пространстве. Структурное расположение этих частиц различно в разных молекулах. Когда центр тяжести положительного заряда из-за совпадает с центром тяжести отрицательного заряда из-за электронов, молекулы становятся неполярными.
Примеры полярных молекул
Водород, диоксид углерода, метан, трихлорид бора, четыреххлористый углерод, бензол и т. Д. Являются примерами неполярных молекул. Но когда центр тяжести положительного заряда не совпадает с центром тяжести отрицательного заряда, в молекулах возникает полярность, и молекулы называются полярными, как хлористый водород, вода, аммиак, бензилхлорид и т. Д.
Полярный Характер ковалентной связи
Полярный характер молекул определяется количественно термином, называемым дипольным моментом (µ).Молекула нейтральна, и, следовательно, если (+ q) количество заряда отделяется в центре положительного заряда, (- q) будет накапливаться в центре отрицательного заряда молекулы. Если l – расстояние между двумя центрами полярной молекулы, то дипольный момент µ = q × l. Для неполярных молекул l = 0 и, следовательно, µ = 0. Чем выше значение µ молекулы, тем выше ее электрическая поляризация.
Почему HCl – это полярное соединение?
Возьмем для примера HCl. Из-за большей электроотрицательности атома Cl химическая пара электронов смещается в сторону атома Cl, и он приобретает небольшой отрицательный заряд (- q), а атом водорода приобретает небольшой положительный заряд (+ q).Если l – расстояние разделения зарядов, обычно принимаемое за длину связи, то µ = q × l.
Дипольный момент – это векторная величина, имеющая как величину, так и направление. Направление представлено стрелкой, указывающей в сторону отрицательного конца. Длина стрелки прямо пропорциональна величине µ.
Первоначально опубликовано на https://www.priyamstudycentre.com.
Физика для науки и техники II
из отдела академических технологий на Vimeo.
Пример 2 – потенциал электрического диполя
Вычислим потенциал электрического диполя. Потенциал электрического диполя.
Как вы помните, диполь – это система точечных зарядов, состоящая из двух точечных зарядов одинаковой величины и противоположных знаков, разделенных друг от друга на очень маленькое расстояние. Допустим, нас интересует потенциал такой системы на определенном расстоянии, r , от центра диполя. Скажем, расстояние между положительным зарядом и интересующей точкой составляет r +, а расстояние между отрицательным зарядом и интересующей точкой обозначено как r -.
Как видите, я не рисую никаких векторов, никаких направлений, потому что я имею дело с потенциалом, а потенциал – это масштабирующая величина. Это не векторная величина. У него нет никаких направленных свойств. Это просто электрическая потенциальная энергия на единицу заряда, и все эти две величины являются скейлерами.
Итак, чтобы иметь возможность вычислить потенциал этой системы, мы сначала вычислим потенциал каждого из этих зарядов в интересующей точке, поэтому В 1 будет равно потенциалу точечного заряда заряд, деленный на 4 π ε 0, умноженный на расстояние до интересующей точки, и для этого заряда получается r +.Назовем его V +. А для отрицательного заряда, В -, у нас будет – q over 4 π ε 0 r -.
Полный потенциал – это прямая сумма этих двух величин скейлера, V + плюс V -, и, следовательно, V будет равно, если мы сложим эти две величины, мы получим q сверх 4 π ε 0 r +, а другой – минус, поэтому – q over 4 π ε 0 r -.Мы можем записать это в более компактной форме, взяв общие скобки величин, которые в данном случае составляют q в числителе и 4 π ε 0 в знаменателе. Это будет умножено на 1 для r + и минус 1 для r -.
Давайте оставим общий знаменатель в скобках. Следовательно, потенциал будет равен q на 4 π ε 0, r – минус r +, деленное на r + умноженное на r -.И это будет, по сути, ответ. Зная расстояния r – и r + и величину диполя, мы можем легко вычислить потенциал, который он генерирует в этом месте.
А теперь рассмотрим примерный случай. Обозначим этот угол как θ , то есть угол, который r образует с диполем, и мы рассмотрим особый случай, а именно случай, когда интересующая точка находится на расстоянии до диполя, которое составляет . r , намного, намного больше, чем расстояние между диполями d .Если это так, то мы можем визуализировать эти три линии почти параллельными друг другу, и этот угол приблизительно равен θ . Если мы просто проведем линию или возьмем проекцию этой точки вдоль r -, то это расстояние будет равно r – минус r +.
Кроме того, если этот угол приблизительно равен θ , как вы можете видеть, мы получаем здесь прямоугольный треугольник с этим углом, равным 90 градусам, а гипотенуза этого треугольника является расстоянием разделения диполей, д .В этом случае r – минус r +, которое составляет это расстояние, становится приблизительно равным d , умноженному на косинус θ .
Кроме того, для такой точки, которая находится очень, очень далеко от диполя по сравнению с разделительным расстоянием, мы также можем приблизительно предположить, что эти три расстояния примерно одинаковы. Таким образом, мы можем записать эти выражения для r намного больше, чем расстояние d как r – минус r + равно, приблизительно равно d косинус θ и r – , что примерно равно r + и примерно равно r .В этом случае r – r плюс примерно становится равным r 2.
Это позволяет нам записать это приближенное выражение для данного конкретного случая, и потенциал становится равным q на 4 π ε 0. Таким образом, вместо r – минус r +, мы будем иметь d косинус θ , а в знаменателе r – умноженное на r + даст нам приблизительно r 2.
Как вы помните, когда мы вычисляли электрическое поле диполя, мы говорили, что заряд диполя, величина заряда диполя и расстояние разделения, d , это уникальные свойства конкретного диполь, и у нас было особое название для этого продукта.Мы назвали это «величиной вектора электрического дипольного момента» и обозначили его как P . В терминах величины вектора электрического дипольного момента потенциал может быть выражен как P , умноженное на косинус θ на 4 π ε 0 r 2.
Когда мы смотрим на это выражение, мы видим, что оно принимает максимальное и минимальное значение в зависимости от этого угла, θ , который в основном является ориентацией этой точки, P , относительно диполя, и мы можем легко видите, что для θ равен 90 градусам, косинус 90 равен 0, и это соответствует экваториальной плоскости.И потенциал диполя в этом случае становится равным 0. Это можно интерпретировать как заряд, лежащий на этой плоскости, всегда на одинаковом расстоянии от положительного и отрицательного зарядов, составляющих диполь, так что скалер-потенциалы, создаваемые каждым зарядом, компенсируют друг друга.
Следовательно, если вы рассматриваете экваториальную плоскость, которая представляет собой плоскость, проходящую через центр диполя, эту плоскость и перпендикулярную диполю, каждая точка в этой плоскости будет равноудалена от положительного заряда и отрицательного заряда, и потенциал положительного заряда, следовательно, уравняется с потенциалом отрицательного заряда, потому что они будут находиться на одинаковом расстоянии от каждой точки на этой плоскости.
Еще один момент, который мы можем сделать, глядя на этот пример, так как потенциал положительного заряда составляет q на 4 π ε 0 r , а отрицательный заряд составляет q больше – q больше 4 π ε 0 r , поэтому, если эти два заряда находятся на одинаковом расстоянии от интересующей точки, поскольку положительный больше, чем отрицательный, потенциал, связанный с положительным зарядом, больше, чем потенциал, связанный с отрицательным зарядом .Но когда мы сложим эти два, они уравняют друг друга в экваториальной плоскости этого диполя.
Точно так же, мы можем видеть, что когда θ равно 0 градусов, и это точка вдоль оси диполя, в основном здесь к положительному заряду, тогда потенциал становится P на 4 π ε 0 r 2, так как косинус 0 равен 1. Для θ равен 180 градусам, теперь мы приближаемся к отрицательному заряду вдоль оси, тогда потенциал будет – P больше 4 π ε 0 r 2, поскольку косинус 180 градусов равен -1.